JPS60138705A - 磁気記録信号再生装置 - Google Patents
磁気記録信号再生装置Info
- Publication number
- JPS60138705A JPS60138705A JP24639983A JP24639983A JPS60138705A JP S60138705 A JPS60138705 A JP S60138705A JP 24639983 A JP24639983 A JP 24639983A JP 24639983 A JP24639983 A JP 24639983A JP S60138705 A JPS60138705 A JP S60138705A
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- JP
- Japan
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- magnetic
- signal
- magnetic field
- magnetic body
- magnetic recording
- Prior art date
- Legal status (The legal status is an assumption and is not a legal conclusion. Google has not performed a legal analysis and makes no representation as to the accuracy of the status listed.)
- Granted
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Classifications
-
- G—PHYSICS
- G11—INFORMATION STORAGE
- G11B—INFORMATION STORAGE BASED ON RELATIVE MOVEMENT BETWEEN RECORD CARRIER AND TRANSDUCER
- G11B5/00—Recording by magnetisation or demagnetisation of a record carrier; Reproducing by magnetic means; Record carriers therefor
- G11B5/127—Structure or manufacture of heads, e.g. inductive
- G11B5/33—Structure or manufacture of flux-sensitive heads, i.e. for reproduction only; Combination of such heads with means for recording or erasing only
- G11B5/332—Structure or manufacture of flux-sensitive heads, i.e. for reproduction only; Combination of such heads with means for recording or erasing only using thin films
Landscapes
- Engineering & Computer Science (AREA)
- Manufacturing & Machinery (AREA)
- Recording Or Reproducing By Magnetic Means (AREA)
Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
［発明の技術分野］
本発明は、磁気記録媒体に記録された信号を再生する装
置に係り、特に磁気記録媒体からの信号磁界を磁性体の
高周波特性の変化として検出して再生を行なう磁気記録
信号再生装置に関する。
置に係り、特に磁気記録媒体からの信号磁界を磁性体の
高周波特性の変化として検出して再生を行なう磁気記録
信号再生装置に関する。
［発明の技術的背景とその問題点コ
磁気記録媒体からの記録信号に基く磁界（信号磁界）に
よる磁性体の電磁気的特性の変化を利用して磁気記録信
号を再生する方式については、磁気抵抗効果を利用した
ものが知られているが、本発明者らは高密度記録再生に
極めてすぐれた方式として、信＠磁界による磁性体の高
周波特性の変化としてとくに強磁性共鳴によるテンソル
透磁率μ′およびその損失項μ″の変化を利用する方式
を既に提案している。この方式には再生ヘッドにフェラ
イト、パーマロイ、アモルファス合金等の磁性体を使用
し、この磁性体に供給された高周波回：路（共振回路）
のインピーダンス変化によるこの回路の高周波出力電圧
の変化を検波整流することにより記録信号を再生するも
の、あるいは互いに直交する２つの回路間でテンソル透
磁率の大きさに応じて１次回路から２次回路への高周波
の伝送特性が変化することを利用して１次回路に高周波
を供給し２次回路の高周波出力電圧の変化を再生信号と
して得るもの等がある。
よる磁性体の電磁気的特性の変化を利用して磁気記録信
号を再生する方式については、磁気抵抗効果を利用した
ものが知られているが、本発明者らは高密度記録再生に
極めてすぐれた方式として、信＠磁界による磁性体の高
周波特性の変化としてとくに強磁性共鳴によるテンソル
透磁率μ′およびその損失項μ″の変化を利用する方式
を既に提案している。この方式には再生ヘッドにフェラ
イト、パーマロイ、アモルファス合金等の磁性体を使用
し、この磁性体に供給された高周波回：路（共振回路）
のインピーダンス変化によるこの回路の高周波出力電圧
の変化を検波整流することにより記録信号を再生するも
の、あるいは互いに直交する２つの回路間でテンソル透
磁率の大きさに応じて１次回路から２次回路への高周波
の伝送特性が変化することを利用して１次回路に高周波
を供給し２次回路の高周波出力電圧の変化を再生信号と
して得るもの等がある。
これらの方式の場合、磁性体をトラック幅方向。
記録媒体垂直方向に比べてトラック長さ方向の大きさが
極端に小さい薄膜として、トラック幅方向に磁化容易軸
を有する面内−軸磁気異方性を付与することにより、僅
かな信号磁界に対してでもテンソル透磁率が大きく変化
し、高感度な再生が可能になる。ところが、高密度記録
信号の再生を行なうに際しては、トラック幅の減少およ
び記録波長の減少により、信号磁界が磁性体におよぶ領
域はトラック幅方向および記録媒体垂直方向のいずれに
おいても極めて小さくなる。従って、信号磁界を効果的
に検出するのには磁性体のトラック幅方向および記録媒
体垂直方向の寸法を小さくする必要がある。しかし、磁
性体の厚さ、すなわちトラック長さ方向の寸法には磁性
体の特性上限界（〜４００人）があるので、磁性体のト
ラック幅方向、記録媒体垂直方向の寸法を小さくすると
、これら両方向における反磁界が増大する。このため、
反磁界によって信号磁界に対するテンソル透磁率の変化
が小さくなり、再生感度は減少するという結果となる。
極端に小さい薄膜として、トラック幅方向に磁化容易軸
を有する面内−軸磁気異方性を付与することにより、僅
かな信号磁界に対してでもテンソル透磁率が大きく変化
し、高感度な再生が可能になる。ところが、高密度記録
信号の再生を行なうに際しては、トラック幅の減少およ
び記録波長の減少により、信号磁界が磁性体におよぶ領
域はトラック幅方向および記録媒体垂直方向のいずれに
おいても極めて小さくなる。従って、信号磁界を効果的
に検出するのには磁性体のトラック幅方向および記録媒
体垂直方向の寸法を小さくする必要がある。しかし、磁
性体の厚さ、すなわちトラック長さ方向の寸法には磁性
体の特性上限界（〜４００人）があるので、磁性体のト
ラック幅方向、記録媒体垂直方向の寸法を小さくすると
、これら両方向における反磁界が増大する。このため、
反磁界によって信号磁界に対するテンソル透磁率の変化
が小さくなり、再生感度は減少するという結果となる。
［発明の目的］
本発明の目的は、高密度磁気記録信号の再生を行なうに
際して、信号磁界を検出する薄膜磁性体の面内方向の反
磁界を効果的に抑制することにより、高感度な再生を可
能とする磁気記録信号再生装置を提供することにある。
際して、信号磁界を検出する薄膜磁性体の面内方向の反
磁界を効果的に抑制することにより、高感度な再生を可
能とする磁気記録信号再生装置を提供することにある。
［発明の概要〕
この発明は、信号磁界を高周波特性の変化として検出す
る第１の磁性体は高密度記録信号の再生に適した小さい
形状とし、この第１の磁性体よりもトラック幅方向およ
び記録媒体垂直方向の寸法が十分に大きくてこれらの方
向の反磁界が極めて小さく、しかも強磁性共鳴条件が第
１の磁性体と異なる第２の磁性体に第１の磁性体を積層
する等することにより、陶磁導体を近接させて一体と見
なせるようにしたことを特徴としている。
る第１の磁性体は高密度記録信号の再生に適した小さい
形状とし、この第１の磁性体よりもトラック幅方向およ
び記録媒体垂直方向の寸法が十分に大きくてこれらの方
向の反磁界が極めて小さく、しかも強磁性共鳴条件が第
１の磁性体と異なる第２の磁性体に第１の磁性体を積層
する等することにより、陶磁導体を近接させて一体と見
なせるようにしたことを特徴としている。
［発明の効果］
この発明によれば、高密度記録信号の再生のために信号
磁界により高周波特性の変化する第１の磁性体の寸法を
小さくしても、これより寸法の大きい第２の磁性体が近
接していることにより、トラック幅方向および記録媒体
垂直方向の反磁界を減少させることができる。また第２
の磁性体ではテンソル透磁率の損失分μ″による高周波
損失を抑制し、第１の磁性体でのみ信号磁界に対して鋭
敏な高周波特性の変化を生じせしめることも容易である
。従って、高密度記録信号についても高感度でＳＮ比の
良好な再生が可能となる。
磁界により高周波特性の変化する第１の磁性体の寸法を
小さくしても、これより寸法の大きい第２の磁性体が近
接していることにより、トラック幅方向および記録媒体
垂直方向の反磁界を減少させることができる。また第２
の磁性体ではテンソル透磁率の損失分μ″による高周波
損失を抑制し、第１の磁性体でのみ信号磁界に対して鋭
敏な高周波特性の変化を生じせしめることも容易である
。従って、高密度記録信号についても高感度でＳＮ比の
良好な再生が可能となる。
［発明の実施例］
第１図は本発明の一実施例を示すものである。
図において１１は磁気記録媒体、１２はその記録媒体ト
ラックであり、磁気記録媒体１１上に本発明に基く再生
ヘッド１３が設けられている。再生ヘッド１３はトラッ
ク１２上に磁気記録媒体１゛１に対し垂直に対向して設
けられた基板１４上に薄膜状の第２の磁・導体１６、信
号磁界により高周波特性の変化する第１の磁性体１５、
導体パターン１７および共振用コンデンサ１８をこの順
で積層形成して構成される。この再生ヘッド１３上の共
振回路には、高周波発振器１９から整合用コンデンサ２
０を介して高周波信号が供給される。このとき、磁気記
録媒体１１からの信号磁界による第１の磁性体１５のテ
ンソル透磁率μ′およびその損失項μ”の変化に応じて
、それぞれ共振回路の共振周波数およびＱが変化し、そ
の結果生じた共振回路の高周波信号出力電圧の変化を例
えばダイオード２２と抵抗２３およびコンデンサ２４か
らなるピーク検波回路２１で検波することにより、信号
再生出力２５を得ることができる。
ラックであり、磁気記録媒体１１上に本発明に基く再生
ヘッド１３が設けられている。再生ヘッド１３はトラッ
ク１２上に磁気記録媒体１゛１に対し垂直に対向して設
けられた基板１４上に薄膜状の第２の磁・導体１６、信
号磁界により高周波特性の変化する第１の磁性体１５、
導体パターン１７および共振用コンデンサ１８をこの順
で積層形成して構成される。この再生ヘッド１３上の共
振回路には、高周波発振器１９から整合用コンデンサ２
０を介して高周波信号が供給される。このとき、磁気記
録媒体１１からの信号磁界による第１の磁性体１５のテ
ンソル透磁率μ′およびその損失項μ”の変化に応じて
、それぞれ共振回路の共振周波数およびＱが変化し、そ
の結果生じた共振回路の高周波信号出力電圧の変化を例
えばダイオード２２と抵抗２３およびコンデンサ２４か
らなるピーク検波回路２１で検波することにより、信号
再生出力２５を得ることができる。
さて、トラック１２の長さ方向を×１磁気記録媒体１１
の垂直（厚み）方向をｙ１トラック１２の幅方向を２と
すると、第２の磁性体１６はｙ方向、１方向に比べてＸ
方向が極端に薄い薄膜であり、ｙ方向、Ｚ方向の反磁界
はほとんど存在しない。一方、第１の磁性体１５は磁気
記録媒体１１の信号磁界が及ぶ範囲にｙ方向、Ｚ方向の
大きさが限定されている。従って第１の磁性体１５が単
独で存在する場合にはｙ、Ｚ方向の反磁界は増大し有効
な信号磁界は減少するが、本発明では第１の磁性体１５
がｙ方向、Ｚ方向の寸法が十分大きい第２の磁性体１６
に被着されているために、このような反磁界の増大は抑
制される。
の垂直（厚み）方向をｙ１トラック１２の幅方向を２と
すると、第２の磁性体１６はｙ方向、１方向に比べてＸ
方向が極端に薄い薄膜であり、ｙ方向、Ｚ方向の反磁界
はほとんど存在しない。一方、第１の磁性体１５は磁気
記録媒体１１の信号磁界が及ぶ範囲にｙ方向、Ｚ方向の
大きさが限定されている。従って第１の磁性体１５が単
独で存在する場合にはｙ、Ｚ方向の反磁界は増大し有効
な信号磁界は減少するが、本発明では第１の磁性体１５
がｙ方向、Ｚ方向の寸法が十分大きい第２の磁性体１６
に被着されているために、このような反磁界の増大は抑
制される。
そこで、信号磁界と直交する２方向を磁化容易軸とする
面内−軸磁気異方性を第１．第２の磁性体１５．１６に
付与すると、第１の磁性体１５の信号磁界方向（ｙ方向
）のＭ−８曲線は第２図に示したようになる。すなわち
、第１の磁性体１５の磁化Ｍは、第３図に示すように磁
界Ｈが０の場合には２方向に揃い、磁界Ｈが増加すると
ｙ方向に回転し、磁界Ｈが磁気異方性による異方性磁界
Ｈｋを越えるとｙ方向に揃う。そこで、例えばμ″の変
化を利用して、信号磁界を検出することで記録信号の再
生を行なう場合には、磁界Ｈが０において次式（１）に
示したような強磁性共鳴条件を満足するように高周波の
周波数ｆ等の値を設定する。
面内−軸磁気異方性を第１．第２の磁性体１５．１６に
付与すると、第１の磁性体１５の信号磁界方向（ｙ方向
）のＭ−８曲線は第２図に示したようになる。すなわち
、第１の磁性体１５の磁化Ｍは、第３図に示すように磁
界Ｈが０の場合には２方向に揃い、磁界Ｈが増加すると
ｙ方向に回転し、磁界Ｈが磁気異方性による異方性磁界
Ｈｋを越えるとｙ方向に揃う。そこで、例えばμ″の変
化を利用して、信号磁界を検出することで記録信号の再
生を行なう場合には、磁界Ｈが０において次式（１）に
示したような強磁性共鳴条件を満足するように高周波の
周波数ｆ等の値を設定する。
ｆ−γＣ■「田「（１）
γ ：ジャイロマグネチック比で通常２．８ＭＨｚ／エ
ルステッド ＭＳ：飽和磁化 ｆ ：高周波の周波数 なお、強磁性共鳴は一般に磁化と直交する高周波磁界成
分の存在により生じる。ここで、第１図の場合には高周
波磁界は第１の磁性体１５に対してｙ方向に付与されて
いる。従って、μ″は第４図に示したように、磁界Ｈが
Ｏのとき最大となり、磁界Ｈが増加するにつれて磁化が
ｙ方向、すなわち高周波磁界の方向に回転するために急
激に減少し、磁界Ｈが異方性磁界Ｈｋを越えると磁化と
高周波磁界は同方向となるので強磁性共鳴は起こらずμ
“は０になる。
ルステッド ＭＳ：飽和磁化 ｆ ：高周波の周波数 なお、強磁性共鳴は一般に磁化と直交する高周波磁界成
分の存在により生じる。ここで、第１図の場合には高周
波磁界は第１の磁性体１５に対してｙ方向に付与されて
いる。従って、μ″は第４図に示したように、磁界Ｈが
Ｏのとき最大となり、磁界Ｈが増加するにつれて磁化が
ｙ方向、すなわち高周波磁界の方向に回転するために急
激に減少し、磁界Ｈが異方性磁界Ｈｋを越えると磁化と
高周波磁界は同方向となるので強磁性共鳴は起こらずμ
“は０になる。
このように、高密度記録信号の再生に関しては、第１の
磁性体１５を第２の磁性体１６に近接させることにより
、第１の磁性体１５のｙ方向、Ｚ方向の反磁界が減じら
れるので、第４図に示したように僅かな信号磁界により
鋭敏なμ“の変化が得られ、高感度な再生が可能になる
。
磁性体１５を第２の磁性体１６に近接させることにより
、第１の磁性体１５のｙ方向、Ｚ方向の反磁界が減じら
れるので、第４図に示したように僅かな信号磁界により
鋭敏なμ“の変化が得られ、高感度な再生が可能になる
。
ところで、第２の磁性体１６ではこのような強磁性共鳴
によるμ″に起因する高周波損失が存在すると、共振回
路のＱを著しく低下させるので好ましくない。そこで、
第２の磁性体１６では強磁性共鳴が起こらず第１の磁性
体１５でのみ強磁性共鳴が起こるようにするための一例
を第５図を用いて説明する。この図は磁界が０における
μ″の値が高周波発振器１９からの高周波信号の周波数
ｆを変えるとどのように変化するかを示したものである
。曲線５１は第１の磁性体１５によるμ″の変化を、曲
線５２は第２の磁性体１６によるμ“の変化をそれぞれ
示す。ｆＲｓ ＊ ｆｔｑ２はそれぞれ磁性体１５．１
６が（１）式による強磁性共鳴条件を満たす共鳴周波数
である。例えば第１の磁性１体１５をＮｉ−２０％Ｆｅ
合金として、Ｈｋ〜４ ［Ｏｅ ］Ｍｓ 〜１１０００
Ｇとすると、ｆＲｌは５９０ＭＨｚとなる。ここで曲線
５１における半値幅は１００ＭＨｚ以下に抑制すること
が可能である。また第２の磁性体１６として例えばＨｋ
＝：４［Ｏｅ コ 、ＭＳ ＝６０００Ｇ のＮ ｉ
−１１％ ｌ” ｅ−１４％Ｃｕ−３％ＭＯ合金を用い
るとｆ Ｒ２−４２−４３Ｏとなり、曲線４２について
も半値幅は１００Ｍ Ｈ２以下に抑えることが可能であ
る。従って高周波信号の周波数を第１の磁性体１５で最
もμ″の変化が大きい周波数であるｆＲｔに設定すれば
、第２の磁性体１６のμ″は無視できる程小さくなり、
共振回路の高周波損失の増大を防止できる。第２の磁性
体１６としてはうず電流損失を抑えるためにフェライト
等の絶縁体材料からなる磁性体がより望ましい。
によるμ″に起因する高周波損失が存在すると、共振回
路のＱを著しく低下させるので好ましくない。そこで、
第２の磁性体１６では強磁性共鳴が起こらず第１の磁性
体１５でのみ強磁性共鳴が起こるようにするための一例
を第５図を用いて説明する。この図は磁界が０における
μ″の値が高周波発振器１９からの高周波信号の周波数
ｆを変えるとどのように変化するかを示したものである
。曲線５１は第１の磁性体１５によるμ″の変化を、曲
線５２は第２の磁性体１６によるμ“の変化をそれぞれ
示す。ｆＲｓ ＊ ｆｔｑ２はそれぞれ磁性体１５．１
６が（１）式による強磁性共鳴条件を満たす共鳴周波数
である。例えば第１の磁性１体１５をＮｉ−２０％Ｆｅ
合金として、Ｈｋ〜４ ［Ｏｅ ］Ｍｓ 〜１１０００
Ｇとすると、ｆＲｌは５９０ＭＨｚとなる。ここで曲線
５１における半値幅は１００ＭＨｚ以下に抑制すること
が可能である。また第２の磁性体１６として例えばＨｋ
＝：４［Ｏｅ コ 、ＭＳ ＝６０００Ｇ のＮ ｉ
−１１％ ｌ” ｅ−１４％Ｃｕ−３％ＭＯ合金を用い
るとｆ Ｒ２−４２−４３Ｏとなり、曲線４２について
も半値幅は１００Ｍ Ｈ２以下に抑えることが可能であ
る。従って高周波信号の周波数を第１の磁性体１５で最
もμ″の変化が大きい周波数であるｆＲｔに設定すれば
、第２の磁性体１６のμ″は無視できる程小さくなり、
共振回路の高周波損失の増大を防止できる。第２の磁性
体１６としてはうず電流損失を抑えるためにフェライト
等の絶縁体材料からなる磁性体がより望ましい。
なお、上記説明では第１．第２の磁性体１５゜１６の強
磁性共鳴条件を満たす共鳴周波数を異ならせたが、共鳴
磁界を異ならせても同様の結果を得ることができる。要
するに、第１．第２の磁性体１５．１６の強磁性共鳴条
件を異ならせることで、信号磁界を検出するための第１
の磁性体１５のみ強磁性共鳴を生じさせ、第２の磁性体
１６には強磁性共鳴が生じないようにして、共振回路の
Ｑの低下を抑制できる。
磁性共鳴条件を満たす共鳴周波数を異ならせたが、共鳴
磁界を異ならせても同様の結果を得ることができる。要
するに、第１．第２の磁性体１５．１６の強磁性共鳴条
件を異ならせることで、信号磁界を検出するための第１
の磁性体１５のみ強磁性共鳴を生じさせ、第２の磁性体
１６には強磁性共鳴が生じないようにして、共振回路の
Ｑの低下を抑制できる。
第１図はこの発明の一実施例に係る磁気記録信号再生装
置の構成を示す図、第２図は同実施例における信号磁界
検出用の第１の磁性体の磁化容易軸に対して直角方向の
Ｎ−８曲線を示す図、第３図は同磁性体の磁界に対する
磁化モーメントの変化を示す図、第４図は同磁性体のテ
ンソル透磁率の損失分μ″の磁界依存性を示す図、第５
図は同実施例における第１および第２の磁性体の磁界０
におけるμ″の高周波数依存性を示す図である。 １１・・・磁気記録媒体、１２・・・記録ト、ラック、
１３・・・再生ヘッド、１４・・・再生ヘッド基板、１
５・・・第１の磁性体、１６・・・第２の磁性体、１７
・・・導体パターン、１８・・・共振用コンデンサ、１
９・・・高周波発振器、２１・・・検波回路、２５・・
・信号再生出第１図 第２図 第３図 （ａ） （ｂ） （ｃ） Ｈ＝ＯＱ＜）ｌ＜Ｈに Ｈ＞Ｈに
置の構成を示す図、第２図は同実施例における信号磁界
検出用の第１の磁性体の磁化容易軸に対して直角方向の
Ｎ−８曲線を示す図、第３図は同磁性体の磁界に対する
磁化モーメントの変化を示す図、第４図は同磁性体のテ
ンソル透磁率の損失分μ″の磁界依存性を示す図、第５
図は同実施例における第１および第２の磁性体の磁界０
におけるμ″の高周波数依存性を示す図である。 １１・・・磁気記録媒体、１２・・・記録ト、ラック、
１３・・・再生ヘッド、１４・・・再生ヘッド基板、１
５・・・第１の磁性体、１６・・・第２の磁性体、１７
・・・導体パターン、１８・・・共振用コンデンサ、１
９・・・高周波発振器、２１・・・検波回路、２５・・
・信号再生出第１図 第２図 第３図 （ａ） （ｂ） （ｃ） Ｈ＝ＯＱ＜）ｌ＜Ｈに Ｈ＞Ｈに
Claims (1)
- （１）磁気記録媒体からの信号磁界により高周波特性が
変化する第１の磁性体と、この第１の磁性体に結合され
高周波信号が供給される共振回路と、この共振回路から
の前記第１の磁性体の高周波特性の変化に伴う高周波信
号出力の変化を検出して前記磁気記録媒体に記録された
信号を再生する手段とを備えた磁気記録信号再生装置に
おいて、前記第１の磁性体に対しこの第１の磁性体より
も前記磁気記録媒体上のトラック幅方向および磁気記録
媒体と垂直方向の寸法が大きく、かつ第１の磁性体と磁
気共鳴条件の異なる第２の磁性体を近接させたことを特
徴とする磁気記録信号再生装置。 ＋２１ 第１および第２の磁性体は面内−軸磁気異方性
が付与されたものであることを特徴とする特許請求の範
囲第１項記載の磁気記録信号再生装置。 （３第２の磁性体は絶縁体材料からなるものであること
を特徴とする特許請求の範囲第１項または第２項記載の
磁気記録信号再生装置。
Priority Applications (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP24639983A JPH071522B2 (ja) | 1983-12-27 | 1983-12-27 | 磁気記録信号再生装置 |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP24639983A JPH071522B2 (ja) | 1983-12-27 | 1983-12-27 | 磁気記録信号再生装置 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS60138705A true JPS60138705A (ja) | 1985-07-23 |
| JPH071522B2 JPH071522B2 (ja) | 1995-01-11 |
Family
ID=17147930
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP24639983A Expired - Lifetime JPH071522B2 (ja) | 1983-12-27 | 1983-12-27 | 磁気記録信号再生装置 |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| JP (1) | JPH071522B2 (ja) |
-
1983
- 1983-12-27 JP JP24639983A patent/JPH071522B2/ja not_active Expired - Lifetime
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| JPH071522B2 (ja) | 1995-01-11 |
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