RU2300834C2 - Compact continuous solid-state fcd laser (alternatives) - Google Patents
Compact continuous solid-state fcd laser (alternatives) Download PDFInfo
- Publication number
- RU2300834C2 RU2300834C2 RU2005111363/28A RU2005111363A RU2300834C2 RU 2300834 C2 RU2300834 C2 RU 2300834C2 RU 2005111363/28 A RU2005111363/28 A RU 2005111363/28A RU 2005111363 A RU2005111363 A RU 2005111363A RU 2300834 C2 RU2300834 C2 RU 2300834C2
- Authority
- RU
- Russia
- Prior art keywords
- laser
- raman
- medium
- radiation
- continuous
- Prior art date
Links
Images
Landscapes
- Lasers (AREA)
- Feeding, Discharge, Calcimining, Fusing, And Gas-Generation Devices (AREA)
Abstract
Description
Изобретение относится к области лазерной техники, в частности к непрерывным ВКР-лазерам (лазерам, генерация в которых осуществляется в процессе вынужденного комбинационного рассеяния - ВКР), и может быть применено в нелинейной оптике, аналитической спектроскопии, оптическом приборостроении, медицине, экологии, оптических коммуникационных системах, в системах лазерного анализа состава атмосферы и т.д.The invention relates to the field of laser technology, in particular to continuous Raman lasers (lasers, the generation of which is carried out in the process of stimulated Raman scattering - Raman scattering), and can be applied in nonlinear optics, analytical spectroscopy, optical instrumentation, medicine, ecology, optical communication systems, in systems for laser analysis of atmospheric composition, etc.
ВКР является широко распространенным методом преобразования частоты лазерного излучения в новые спектральные области. Разнообразие комбинационно активных (или так называемых рамановских) сред в сочетании с различными по частоте лазерами накачки позволяет получать излучение, в том числе перестраиваемое, в диапазоне от УФ до ИК области спектра. Сложность, однако, состоит в том, что сечение двухфотонных оптических процессов, к которым относится комбинационное рассеяние, весьма мало (σкр~10-30 см-1), и, это в свою очередь, приводит к низкому коэффициенту усиления ВКР. Типичные значения коэффициентов усиления ВКР составляют 1-3 см·ГВт-1 для газообразных и жидких комбинационно активных сред и 3-50 см·ГВт-1 для комбинационно активных кристаллов. Вследствие этого для достижения порога возбуждения ВКР требуется применение либо очень высоких интенсивностей накачки, либо активных сред большой длины [1].SRS is a widespread method for converting the frequency of laser radiation into new spectral regions. A variety of combinationally active (or so-called Raman) media in combination with different-frequency pump lasers allows one to obtain radiation, including tunable radiation, in the range from UV to IR. The difficulty, however, lies in the fact that the cross section of two-photon optical processes, which include Raman scattering, is very small (σ cr ~ 10-30 cm -1 ), and this, in turn, leads to a low Raman gain. Typical Raman amplification factors are 1-3 cm · GW -1 for gaseous and liquid Raman active media and 3-50 cm · GW -1 for Raman active crystals. As a result, to achieve the SRS excitation threshold, either very high pump intensities or long-range active media are required [1].
В настоящее время, как правило, компактные твердотельные ВКР-лазеры являются импульсными излучателями, в которых высокая плотность мощности на частоте, преобразуемой в процессе ВКР, достигается за счет использования мощных лазерных импульсов с длительностями менее 200 нс [2].Currently, as a rule, compact solid-state Raman lasers are pulsed emitters in which a high power density at a frequency converted in the process of stimulated Raman scattering is achieved by using high-power laser pulses with durations of less than 200 ns [2].
Проблемой является создание непрерывных компактных полностью твердотельных эффективных источников лазерного излучения, генерирующих в нужных спектральных областях, что позволило бы более широко использовать их, например, в аналитической спектроскопии, в частности, в системах лазерного анализа состава атмосферы с целью выявления загрязнений.The problem is the creation of continuous compact fully solid-state effective sources of laser radiation that generate in the necessary spectral regions, which would make it possible to use them more widely, for example, in analytical spectroscopy, in particular, in atmospheric composition laser analysis systems to detect pollution.
Генерация в непрерывном режиме может быть достигнута в ВКР-лазерах с комбинационно активной средой в виде оптического волокна. В этом случае необходимое усиление достигается за счет большой (десятки метров) длины взаимодействия лазерного излучения накачки с ВКР-активной средой и малого (несколько микрометров) диаметра волокна, позволяющего увеличить в нем плотность мощности накачки.Continuous generation can be achieved in Raman lasers with a Raman active medium in the form of an optical fiber. In this case, the necessary gain is achieved due to the large (tens of meters) length of interaction of the pump laser radiation with the Raman-active medium and the small (several micrometers) fiber diameter, which makes it possible to increase the pump power density in it.
Известно устройство, генерирующее непрерывное ВКР-излучение в резонаторе, включающем в себя твердотельное оптическое волокно [3]. Устройство состоит из источника непрерывной лазерной накачки, резонатора, образованного выходным зеркалом лазера накачки и высокоотражающим зеркалом и включающего в себя стеклянное оптическое волокно, являющееся ВКР-средой, и оптических средств выведения ВКР-излучения из резонатора. Для эффективного введения излучения накачки в оптическое волокно используются микрообъективы (например, 20х), состыкованные с оптическим волокном. Оптическое волокно имеет низкие потери (менее 50 дБ/км) и длину - несколько десятков метров. Недостатком устройства является необходимость использования в качестве источника накачки лазера с низкой расходимостью для эффективного введения излучения накачки в волокно и относительно большие размеры устройства, связанные с использованием длинной комбинационно активной среды.A device is known that generates continuous Raman radiation in a cavity including a solid-state optical fiber [3]. The device consists of a source of continuous laser pumping, a resonator formed by the output mirror of the pump laser and a highly reflective mirror and including a glass optical fiber, which is a Raman medium, and optical means for removing Raman radiation from the resonator. To effectively introduce pump radiation into an optical fiber, micro lenses (for example, 20 x ) coupled to the optical fiber are used. Optical fiber has low losses (less than 50 dB / km) and a length of several tens of meters. The disadvantage of this device is the need to use a low-divergence laser as an pump source for efficiently introducing pump radiation into the fiber and the relatively large size of the device associated with the use of a long Raman active medium.
Наиболее близким к заявляемому лазеру в обоих вариантах является непрерывный ВКР-лазер с высокодобротным резонатором [4]. Устройство содержит источник непрерывной лазерной накачки и перестраиваемый с помощью пьезоэлемента внешний (по отношению к источнику лазерной накачки) резонатор, образованный высокоотражающими зеркалами, обеспечивающими резкость создаваемого интерферометра Фабри-Перо более 50000. Резонатор содержит ВКР-среду, в частности молекулярный водород. Получение непрерывной ВКР-генерации в таком устройстве достигается за счет накопления излучения поля накачки в высокодобротном резонаторе, который с помощью пьезоэлемента настраивается таким образом, что длины волн как накачки, так и ВКР-излучения являются для него резонансными. При этом возникают условия для эффективного преобразования энергии накачки в энергию ВКР-излучения. Недостатком устройства является высокая сложность его технической реализации, связанная с особой технологией нанесения высокоотражающих (R≈99,995%) зеркальных покрытий и необходимостью поддержания оптической длины резонатора с субмикронной точностью.Closest to the claimed laser in both cases is a continuous Raman laser with a high-Q cavity [4]. The device contains a source of continuous laser pumping and an external (with respect to the laser pumping source) tunable with a piezoelectric element resonator formed by highly reflective mirrors that provide a Fabry-Perot interferometer with a sharpness of more than 50,000. The resonator contains a Raman medium, in particular molecular hydrogen. Obtaining continuous Raman generation in such a device is achieved by accumulating the radiation of the pump field in a high-Q resonator, which is tuned using a piezoelectric element so that the wavelengths of both the pump and Raman radiation are resonant for it. In this case, conditions arise for the efficient conversion of the pump energy into the Raman energy. The disadvantage of this device is the high complexity of its technical implementation, associated with the special technology of applying highly reflective (R≈99.995%) mirror coatings and the need to maintain the optical length of the resonator with submicron accuracy.
Задачей предлагаемого изобретения является создание непрерывного компактного технологически простого в изготовлении полностью твердотельного ВКР-лазера.The objective of the invention is the creation of a continuous compact technologically simple to manufacture fully solid-state Raman laser.
Задача решается в двух вариантах следующим образом.The problem is solved in two ways as follows.
В первом варианте ВКР-лазер, содержащий непрерывный источник лазерной накачки и резонатор, в котором находится ВКР-среда, дополнительно содержит твердотельную лазерную среду, расположенную внутри резонатора ВКР-лазера, причем зеркала резонатора имеют максимально высокие коэффициенты отражения на длине волны генерации лазерной среды и оптимальные на длине волны ВКР-излучения, а также входное зеркало выполнено с максимально высоким коэффициентом пропускания на длине волны источника накачки.In the first embodiment, a Raman laser containing a cw laser source and a resonator in which the Raman medium is located further comprises a solid-state laser medium located inside the Raman laser resonator, the resonator mirrors having the highest possible reflection coefficients at the wavelength of the laser medium generation and the optimal SRS radiation at the wavelength, as well as the input mirror, are made with the highest transmittance at the wavelength of the pump source.
Лазерная среда, расположенная внутри резонатора, имеет высокий коэффициент поглощения на длине волны излучения источника лазерной накачки и высокую эффективность преобразования излучения источника лазерной накачки в лазерное излучение.The laser medium located inside the resonator has a high absorption coefficient at the wavelength of the radiation from the laser pump source and a high conversion efficiency of the radiation from the laser pump source into laser radiation.
Во втором варианте ВКР-лазер, содержащий непрерывный источник лазерной накачки и резонатор, в котором находится ВКР-среда, дополнительно содержит твердотельную лазерную среду, расположенную внутри резонатора ВКР-лазера, причем источник лазерной накачки расположен с боковой стороны лазерной твердотельной среды, а зеркала резонатора имеют максимально высокие коэффициенты отражения на длине волны генерации лазерной среды и оптимальные на длине волны ВКР-излучения.In the second embodiment, a Raman laser containing a cw laser source and a resonator in which the Raman medium is located further comprises a solid-state laser medium located inside the Raman laser cavity, the laser pump source being located on the side of the laser solid-state medium and the cavity mirrors have the highest reflection coefficients at the wavelength of the generation of the laser medium and optimal at the wavelength of the Raman radiation.
Лазерная среда, расположенная внутри резонатора, имеет высокий коэффициент поглощения на длине волны излучения источника лазерной накачки и высокую эффективность преобразования излучения источника лазерной накачки в лазерное излучение.The laser medium located inside the resonator has a high absorption coefficient at the wavelength of the radiation from the laser pump source and a high conversion efficiency of the radiation from the laser pump source into laser radiation.
В обоих вариантах реализуется единый изобретательский замысел: энергия источника лазерной накачки передается в дополнительную твердотельную лазерную среду. Для максимальной передачи энергии в первом варианте ВКР-лазера зеркала резонатора имеют максимально высокие коэффициенты пропускания на длине волны источника накачки, а во втором варианте зеркала между источником лазерной накачки и лазерной средой отсутствуют.In both cases, a single inventive concept is realized: the energy of the laser pump source is transferred to an additional solid-state laser medium. For maximum energy transfer in the first version of the Raman laser, the cavity mirrors have the highest transmittance at the wavelength of the pump source, and in the second version there are no mirrors between the laser pump source and the laser medium.
Источник лазерной накачки предпочтительно является хотя бы одним лазерным диодом.The laser pump source is preferably at least one laser diode.
Лазерная среда, расположенная внутри резонатора, может выбираться из кристаллов Nd3+:YVO4, Nd3+:YAG, Nd3+:KGW, Nd3+:LSB.The laser medium located inside the resonator can be selected from Nd 3+ : YVO 4 , Nd 3+ : YAG, Nd 3+ : KGW, Nd 3+ : LSB crystals.
ВКР-среда, расположенная внутри резонатора, может выбираться из кристаллов Ba(NO3)2, BaWO4, KGW.The Raman medium located inside the cavity can be selected from crystals of Ba (NO 3 ) 2 , BaWO 4 , and KGW.
Твердотельная лазерная среда, расположенная внутри резонатора ВКР-лазера, может одновременно являться ВКР-средой.A solid-state laser medium located inside the resonator of a Raman laser can simultaneously be a Raman medium.
Резонатор ВКР-лазера может быть "сложенным" за счет введения в резонатор дополнительного сферического зеркала, расположенного под углом 5-60° к оптической оси резонатора.The resonator of a Raman laser can be “folded” by introducing an additional spherical mirror into the resonator located at an angle of 5-60 ° to the optical axis of the resonator.
Резонатор ВКР-лазера может быть кольцевым.The Raman laser resonator may be annular.
На фиг.1 представлена основная схема предлагаемого ВКР-лазера в первом варианте исполнения.Figure 1 presents the main scheme of the proposed Raman laser in the first embodiment.
На фиг.2-7 представлены иные возможные схемы предлагаемого ВКР-лазера в первом варианте исполнения.Figure 2-7 presents other possible schemes of the proposed Raman laser in the first embodiment.
На фиг.8 представлена основная схема предлагаемого ВКР-лазера во втором варианте исполнения.On Fig presents the main scheme of the proposed Raman laser in the second embodiment.
На фиг.9 приведен график зависимости выходной мощности непрерывного ВКР-лазера, реализованного по первому варианту исполнения, от мощности накачки.Figure 9 shows a graph of the dependence of the output power of a continuous Raman laser, implemented according to the first embodiment, on the pump power.
На фиг.10 показан спектр излучения непрерывного ВКР-лазера, реализованного по первому варианту исполнения.Figure 10 shows the emission spectrum of a continuous Raman laser implemented in the first embodiment.
Схема предлагаемого непрерывного компактного твердотельною технологически простого ВКР-лазера в первом варианте (фиг.1) включает в себя лазерный диод 1 в качестве источника непрерывной лазерной накачки, оптическую фокусирующую систему 2 и лазерную твердотельную активную среду 3 и твердотельную комбинационно активную среду 4, помещенные в резонатор, образованный входным зеркалом 5 и выходным зеркалом 6. В качестве источника непрерывной лазерной накачки может быть использован как единичный лазерный диод 1, как в настоящем примере, так и система лазерных диодов. Лазерный диод 1 и оптическая система 2 размещены со стороны входного зеркала 5. Лазерная активная среда 3 расположена за входным зеркалом 5 и имеет высокий коэффициент поглощения на длине волны излучения источника лазерной накачки 1 и высокую эффективность преобразования излучения источника лазерной накачки в лазерное излучение. Входное зеркало 5 является плоским. Выходное зеркало 6 является сферическим. Зеркала 5 и 6 расположены друг относительно друга так, что резонатор является полусферическим. Входное зеркало 5 выполнено с максимальным пропусканием на длине волны излучения лазерного диода 1 и максимальным отражением на длине волны генерации твердотельной лазерной среды 3 и на длине волны излучения ВКР-среды 4. Торцы лазерной активной среды 3 и комбинационно активной среды 4 имеют антиотражающие покрытия для длин волн генерации лазерной среды 3 и излучения ВКР-среды 4. Выходное зеркало 6 выполнено с максимальным отражением на длине волны генерации твердотельной лазерной среды 3 и оптимальным отражением на длине волны излучения ВКР-среды 4. Оптическая система 2 может быть заменена или дополнена оптическим волокном.The scheme of the proposed continuous compact solid-state technologically simple Raman laser in the first embodiment (Fig. 1) includes a
Зеркало 5 может быть нанесено непосредственно на входной торец лазерной среды 3 (фиг.2).The
Зеркало 5 может быть нанесено непосредственно на входной торец лазерной среды 3, а зеркало 6 - на выходной торец комбинационно активной среды 4 (фиг.3). Зеркала 5 и 6 в этом случае являются плоскими, а выходной торец лазерной среды 3 и входной торец ВКР-среды 4 - "просветленными" на длину волны генерации твердотельной лазерной среды и на длину волны ВКР-излучения.
Зеркало 5 может быть нанесено непосредственно на входной торец лазерной среды 3, а зеркало 6 - на выходной сферический торец комбинационно активной среды 4 (фиг.4). Выходной торец лазерной среды и входной торец ВКР-среды являются "просветленными" на длину волны генерации твердотельной лазерной среды и на длину волны ВКР-излучения.
Лазерная активная среда 3, размещенная в резонаторе ВКР-лазера, может являться одновременно ВКР-средой, а резонатор может быть выполнен по одной из схем фиг.1-4 (см., например, фиг.5).The laser
Резонатор ВКР-лазера может быть "сложенным" (фиг.6). В этом случае он содержит дополнительное сферическое зеркало 7, расположенное так, что угол падения на него генерируемого в резонаторе излучения лежит в диапазоне 5-60°, в частности 45°. Сферическое зеркало 7 является высокоотражающим для излучения с длиной волны генерации лазерной среды и ВКР-излучения. Зеркала 6 и 7 выполнены с такими радиусами кривизны, что генерируемая лазерной активной средой 3 пространственная мода излучения имеет перетяжку в ВКР-среде 4. Зеркала 5 и 6 могут быть выполнены как в виде отдельных элементов, так и нанесены на входной торец лазерной среды 3 и выходной торец комбинационно активной среды 4.The resonator of the Raman laser can be "folded" (Fig.6). In this case, it contains an additional
Резонатор ВКР-лазера может быть кольцевым (фиг.7). В этом случае резонатор образован зеркалами 8, 9, 10, расположенными так, что углы падения на них генерируемого в резонаторе излучения лежат в интервале 5-70°, и являющимися высокоотражающими для излучения с длиной волны генерации лазерной среды. Зеркало 8 выполнено с максимальным пропусканием для длины волны источника лазерной накачки 1. Одно из зеркал (предпочтительно 9 или 10) имеет оптимальное пропускание на длине волны ВКР-излучения, а два других являются высокоотражающими для этой длины волны.The resonator of the Raman laser can be annular (Fig.7). In this case, the resonator is formed by
Схема предлагаемого непрерывного компактного твердотельного технологически простого ВКР-лазера во втором варианте исполнения (фиг.8) включает в себя лазерный диод 1 в качестве источника непрерывной лазерной накачки, оптическую фокусирующую систему 2 и лазерную твердотельную активную среду 3 и твердотельную комбинационно активную среду 4, помещенные в резонатор, образованный зеркалом 5 и выходным зеркалом 6. Лазерный диод 1 с оптической фокусирующей системой 2 расположен с боковой стороны твердотельной лазерной среды 4. Лазерная активная среда 3 расположена за зеркалом 5 и имеет высокий коэффициент поглощения на длине волны излучения источника лазерной накачки 1 и высокую эффективность преобразования излучения источника лазерной накачки в лазерное излучение. Зеркала 5 и 6 должны образовывать устойчивый генератор. Зеркало 5 в данном примере является плоским, а выходное зеркало 6 является сферическим. Зеркала 5 и 6 расположены друг относительно друга так, что резонатор является полусферическим. Зеркало 5 выполнено с максимальным отражением на длине волны генерации твердотельной лазерной среды 3 и на длине волны излучения ВКР-среды 4. Торцы лазерной активной среды 3 и комбинационно активной среды 4 имеют антиотражающие покрытия для длин волн генерации лазерной среды 3 и излучения ВКР среды 4. Выходное зеркало 6 выполнено с максимальным отражением на длине волны генерации твердотельной лазерной среды 3 и оптимальным отражением на длине волны излучения ВКР-среды 4. Оптическая система 2 может отсутствовать; в этом случае выходное окно источника лазерной накачки находится в непосредственном контакте с твердотельной лазерной средой.The scheme of the proposed continuous compact solid-state technologically simple Raman laser in the second embodiment (Fig. 8) includes a
В обоих вариантах заявляемый лазер функционирует следующим образом. Излучение лазерного диода 1 фокусируется оптической системой 2 в лазерную активную среду 3, помещенную в резонатор ВКР-лазера, образованный зеркалами 5 и 6, накачивая ее. Лазерная среда 3 генерирует на частоте рабочего перехода в непрерывном режиме. Генерируемое лазерной средой излучение возбуждает генерацию в ВКР-лазере.In both cases, the inventive laser operates as follows. The radiation of the
Дополнительное внесение генерирующей лазерной среды в резонатор для ВКР-излучения и использование в резонаторе зеркал с максимальными коэффициентами отражения на длине волны генерации лазерной среды и оптимальными для ВКР-излучения позволяет создать в резонаторе ВКР-лазера высокую плотность мощности на длине волны генерации лазерной среды, достаточную для достижения порога ВКР-генерации.The additional introduction of the generating laser medium into the resonator for Raman radiation and the use of mirrors in the resonator with the maximum reflection coefficients at the wavelength of the laser medium generation and optimal for the Raman radiation makes it possible to create a high power density in the Raman laser resonator at the laser medium wavelength sufficient to reach the threshold of stimulated Raman scattering.
Предлагаемый непрерывный ВКР-лазер компактен и технологически прост в реализации, т.к., в отличие от прототипа [4], не требуется прецизионное поддержание оптической длины резонатора. При длине резонатора, составляющей несколько сантиметров, межмодовый спектральный диапазон, как правило, значительно меньше, чем ширина спектра испускания лазерной среды и ВКР-излучения. Поэтому при возникновении генерации лазерной среды происходит самосогласование частот генерации лазерной среды и ВКР-среды с модами резонатора. Генерация излучения лазерной средой может происходить на нескольких частотах, при этом, в отличие от прототипа, генерация ВКР-излучения также будет осуществляться в многочастотном режиме.The proposed cw Raman laser is compact and technologically simple to implement, because, unlike the prototype [4], precision maintenance of the optical length of the cavity is not required. With a cavity length of a few centimeters, the intermode spectral range, as a rule, is much smaller than the width of the spectrum of the emission of the laser medium and Raman radiation. Therefore, when the generation of the laser medium occurs, self-consistent frequencies of the generation of the laser medium and the Raman medium with resonator modes occur. Generation of radiation by a laser medium can occur at several frequencies, while, in contrast to the prototype, the generation of Raman radiation will also be carried out in a multi-frequency mode.
При размещении лазерной активной среды внутри резонатора ВКР-лазера происходит также самосогласование пространственных мод лазерного и ВКР-резонаторов, что улучшает эффективность преобразования энергии источника непрерывной лазерной накачки в энергию ВКР-излучения.When the laser active medium is placed inside the Raman laser resonator, the spatial modes of the laser and Raman resonators are also self-consistent, which improves the efficiency of converting the energy of a cw laser source into Raman energy.
Внесение внутрь резонатора ВКР-лазера дополнительной лазерной активной среды, генерация которой при первом варианте исполнения лазера, как правило, происходит на пространственной моде наинизшего порядка (ТЕМ00), позволяет по сравнению с прототипом существенно снизить требования к спектральным и пространственным характеристикам излучения источника лазерной непрерывной накачки и использовать в этом качестве многомодовые лазерные диоды.The introduction of an additional laser active medium into the Raman laser resonator, the generation of which in the first embodiment of the laser, as a rule, occurs on the spatial mode of the lowest order (TEM 00 ), compared with the prototype, it significantly reduces the requirements for the spectral and spatial characteristics of the radiation from a continuous laser source pump and use as such multimode laser diodes.
Существенное снижение требований к отражающим покрытиям зеркал резонатора (не требуется достижения очень высоких коэффициентов отражения R≈99,995) также дополнительно упрощает технологию изготовления предлагаемого непрерывного ВКР-лазера по сравнению с прототипом.A significant reduction in the requirements for reflective coatings of the cavity mirrors (it is not required to achieve very high reflection coefficients R≈99.995) also further simplifies the manufacturing technology of the proposed cw Raman laser in comparison with the prototype.
Можно привести следующий неограничивающий пример реализации настоящего изобретения.The following non-limiting example implementation of the present invention.
Предлагаемый лазер реализован по схеме, приведенной на фиг.2, в которой в качестве лазерной активной среды 3 использовался кристалл Nd:YVO4 с концентрацией ионов Nd3+ 1 ат.% длиной 2 мм, вырезанный вдоль оптической оси b. Кристалл Nd:YVO4 накачивался излучением лазерного диода 1 с длиной волны 0,808 мкм. Входное и выходное зеркала резонатора имели коэффициенты отражения R≈99,95% на длинах волн 1,064 мкм и 1,196 мкм. Входное зеркало было нанесено на входной торец кристалла Nd:YVO4 и имело максимальное пропускание для излучения лазерного диода на длине волны 0,808 мкм. Выходное зеркало являлось сферическим с радиусом кривизны r=50 мм. Лазерная генерация кристалла Nd:YVO4 осуществлялась на длине волны 1,064 мкм в непрерывном режиме с одновременной ВКР-генерацией излучения на длине волны 1,196 мкм. В качестве комбинационно активной среды 4 использовался кристалл нитрата бария (Ba(NO3)2) длиной 35 мм. Выходная грань кристалла Nd:YVO4 и обе грани кристалла Ва(NO3)2 были "просветлены" для длин волн 1,06 мкм и 1,196 мкм (остаточное отражение было не более чем 0,1%). Геометрическая длина резонатора лазера составляла не более 40 мм. Максимальная мощность ВКР-излучения за выходным зеркалом ВКР-лазера составила 2 мВт при мощности лазерного диода ~1 Вт. Спектр выходного излучения ВКР-лазера приведен на фиг.9. Зависимость выходной мощности ВКР-излучения от мощности лазерного диода приведена на фиг.10.The proposed laser is implemented according to the scheme shown in FIG. 2, in which an Nd: YVO 4 crystal with an ion concentration of
Таким образом, реализован компактный твердотельный непрерывный ВКР-лазер, при изготовлении элементов которого были применены стандартные технологии.Thus, a compact solid-state continuous Raman laser was realized, in the manufacture of elements of which standard technologies were applied.
Источники информацииInformation sources
1. Т.Т.Басиев. Спектроскопия новых ВКР-активных кристаллов и твердотельные ВКР-лазеры. Успехи физических наук, т.169, №10, с.1149-1155, 1999.1.T.T. Basiev. Spectroscopy of new Raman-active crystals and solid-state Raman lasers. Advances in Physical Sciences, vol. 169, No. 10, pp. 1449-1155, 1999.
2. W.Koechner. Springer Series in Optical Sciences, v.1. Solid-State Laser Engineering. Fourth Edition (1996) Ch.10.3 Raman Laser, pp.618-626.2. W.Koechner. Springer Series in Optical Sciences, v. 1. Solid-State Laser Engineering. Fourth Edition (1996) Ch. 10.3 Raman Laser, pp. 618-626.
3. Hill K.O., Kawasaki B.S., Johnson D.C. Continuous wave Raman oscillator. Canadian Patent No.1115395. Int. Cl. H01S 3/07, 3/08, публ. 29.12.1981.3. Hill K.O., Kawasaki B.S., Johnson D.C. Continuous wave Raman oscillator. Canadian Patent No.1115395. Int. Cl.
4. Carlsten J., Repasky К., Brasseur J. Continuous-wave Raman laser having a high-finess cavity. United States Patent No.6151337. Int. Cl. H01S 3/30, публ. 21.11.2000.4. Carlsten J., Repasky K., Brasseur J. Continuous-wave Raman laser having a high-finess cavity. United States Patent No.6151337. Int. Cl.
Claims (14)
Applications Claiming Priority (2)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| BYA20040384 | 2004-04-29 | ||
| BY20040384 | 2004-08-04 |
Publications (2)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| RU2005111363A RU2005111363A (en) | 2006-10-27 |
| RU2300834C2 true RU2300834C2 (en) | 2007-06-10 |
Family
ID=35835074
Family Applications (2)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| RU2004126370/22U RU46093U1 (en) | 2004-08-04 | 2004-09-02 | GAS ODORIZER |
| RU2005111363/28A RU2300834C2 (en) | 2004-04-29 | 2005-04-18 | Compact continuous solid-state fcd laser (alternatives) |
Family Applications Before (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| RU2004126370/22U RU46093U1 (en) | 2004-08-04 | 2004-09-02 | GAS ODORIZER |
Country Status (1)
| Country | Link |
|---|---|
| RU (2) | RU46093U1 (en) |
Families Citing this family (2)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| RU2494350C2 (en) * | 2011-09-29 | 2013-09-27 | Геннадий Николаевич Одиноков | Automatic odorisation system of natural gas |
| RU184018U1 (en) * | 2017-10-06 | 2018-10-11 | Общество с ограниченной ответственностью "ГАЗПРОМ ТРАНСГАЗ НИЖНИЙ НОВГОРОД" | Device for automatically supplying an odorant to a gas stream |
-
2004
- 2004-09-02 RU RU2004126370/22U patent/RU46093U1/en not_active IP Right Cessation
-
2005
- 2005-04-18 RU RU2005111363/28A patent/RU2300834C2/en not_active IP Right Cessation
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| RU46093U1 (en) | 2005-06-10 |
| RU2005111363A (en) | 2006-10-27 |
Similar Documents
| Publication | Publication Date | Title |
|---|---|---|
| EP0744089B1 (en) | Passively q-switched picosecond microlaser | |
| US20050169323A1 (en) | Scalable laser with robust phase locking | |
| JP2004503918A (en) | Diode pumped cascade laser for deep ultraviolet generation | |
| CN105846302A (en) | Novel Kerr-lens mode-locking Cr: ZnS femtosecond laser | |
| CN113078547A (en) | Single-frequency high-power tunable short-cavity laser | |
| US7974318B2 (en) | Infra-red multi-wavelength laser source | |
| CN113363798B (en) | Adjustable high-optical-efficiency broadband multi-longitudinal-mode Raman microchip laser | |
| US6512630B1 (en) | Miniature laser/amplifier system | |
| US20020191664A1 (en) | Diode array end pumped slab laser | |
| EP0199793A1 (en) | Single mirror integral raman laser. | |
| US9008144B2 (en) | Low noise optically pumped laser structures utilizing dispersion elements | |
| RU2300834C2 (en) | Compact continuous solid-state fcd laser (alternatives) | |
| US20240063598A1 (en) | High power raman fiber laser | |
| CN114597758A (en) | Active Q-adjusting internal cavity type Nd-YAG ceramic/BaWO4Dual-wavelength Raman laser | |
| Zayhowski et al. | Miniature gain-switched lasers | |
| CN113270785A (en) | Continuous wave 1.5 mu m human eye safety all-solid-state self-Raman laser | |
| US9172203B2 (en) | Laser system for the marking of metallic and non-metallic materials | |
| Li et al. | 2μm single-frequency master-oscillator fiber power amplifier | |
| US11641090B2 (en) | High-pulse energy, high-power lasers with diffraction-limited performance | |
| Forster et al. | 12.2 W ZGP OPO pumped by a Q-Switched Tm3+: Ho3+-codoped fiber laser | |
| CN118889178B (en) | Mamyshev fiber laser based on nonlinear gain | |
| CN219163901U (en) | Device for generating efficient middle infrared vortex laser | |
| Lagatsky | Diode-pumped femtosecond Ti: sapphire laser operating beyond 900 nm | |
| CN218123957U (en) | Cascade multi-wavelength tunable laser for laser radar light source | |
| Glas et al. | A cw diode-pumped single-silica fiber comprising 40 cores used as active elements for a high power fiber laser at/spl lambda/= 1050 nm |
Legal Events
| Date | Code | Title | Description |
|---|---|---|---|
| MM4A | The patent is invalid due to non-payment of fees |
Effective date: 20110419 |