NL8004159A - Optische opneeminrichting. - Google Patents

Description

£ J

803253/Ti/AA/mk

Korte aanduiding: "Optische opneeminrichting".

De uitvinding heeft betrekking op een optische opneera-inrichting geschikt voor gebruik in een informatieweergave-inrichting 5 voor het optisch reproduceren van informatie, en in het bijzonder op een optische opneeminrichting met een halfgeleider-laser als lichtbron.

Er zijn twee soorten inforraatieweergave-inrichtingen bekend die optisch informatie reproduceren vanaf een optische videoschijf of een optische pulscode-gemoduleerde audioschijf en die voorzien zijn 10 van een halfgeleider-laser als lichtbron.

Bij de eerste soort wordt het door het informatieopslag-middel gereflecteerde licht teruggevoerd naar de halfgeleiderlaser, waarbij een fluctuatie in het uitgangsvermogen van de halfgeleiderlaser wordt gedetecteerd door een fotodetector. Deze optische opname wordt SCOOP 15 (zelfgekoppelde optische opname) genoemd.

Figuur 1 toont een uitvoering van een informatieweergave-inrichting die de SCOOP toepast. De figuur toont een halfgeleider laser 1 en een schijf 2 met een informatieopslagmiddel. Bij wijze van voorbeeld is het middel aangebracht op een cirkelvormige drager en draagt het in-20 formatie in de vorm van putjes of op basis van reflectiemodulatie. De figuur toont verder een fotodetector 3» een lens *t1 voor het tot een ge-collimeerde bundel vormen van het van de halfgeleider laser afkomstige licht en een lens kZ voor het concentreren van de laserbundel tot een vlek met een diameter ongeveer gelijk aan de golflengte van het licht op een 25 oppervlak van de schijf 2. De schijf 2 vormt een deel van een oscillator voor de halfgeleider laser. Dat wil zeggen, dat de laseroscillatie wordt veroorzaakt door middel van een optische oscillator, gevormd door drie spiegels, bestaande uit twee facetten van een halfgeleider schijf en de schijf 2. In deze inrichting varieert door de laser oscillatie verkregen 30 lichthoeveelheid met het door reflectie vanaf de schijf 2 teruggevoerde licht en worden dus op de schijf geregistreerde informatiesignalen uitgelezen door detectie van de variatie. Het voordeel van deze inrichting is, dat een klein aantal componenten voldoende is, hetgeen het mogelijk maakt de omvang en het gewicht klein, en de kosten laag te houden terwijl bij-35 stellingen van het optische stelsel worden vergemakkelijkt. Anderzijds is één van de nadelen van deze inrichting dat het ruisniveau van het signaal hoog is.

Bij de optische opneeminrichting van de tweede soort wordt het door de optische schijf gereflecteerde licht direkt door de fotozo detector ontvangen, zonder teruggevoerd te worden naar de halfgeleider laser.

800 4 1 59 -2-

Pe uitvoering van deze optische opneeminrichting zal als voorbeeld beschreven worden aan de hand van de inrichting volgens figuur 1· Tussen de halfgeleider laser 1 en de schijf 2 is een kwartlambda plaat en een polarisatieprisma aangebracht ter voorkoming dat het door de optische 5 schijf 2 gereflecteerde licht wordt teruggevoerd naar de halfgeleider laser 1· Deze optische opname zal hierna worden aangeduid met de term "optische opname van de bekende soort". Bij de optische opname van de bekende soort is het niet zo, dat in het geheel geen door de schijf gereflecteerd licht naar de laser wordt teruggevoerd. Op het gebied van de puls-10 code-gemoduleerde audioschijven en videoschijven worden replicaschijven in massa geproduceerd met behulp van kunsthars. De replicaschijf is enigszins optisch dubbelbrekend tengevolge van spanningen die ontstaan bij het kopiëren. Daarom wordt in het geval waarbij informatie wordt gereproduceerd vanaf de replicaschijf met de optische opneeminrichting van de bekende 15 soort een gedeelte van het door de schijf gereflecteerde licht teruggevoerd naar de halfgeleider laser tengevolge van het dubbelbrekend karakter van de replicaschijf. Verder wordt het door de schijf gereflecteerde licht eveneens naar de halfgeleider laser teruggevoerd bij bijvoorbeeld een foute instelling van het optische stelsel, met inbegrip van de kwart-20 lambda plaat en het polarisatieprisma en door afwijkingen in de eigenschappen van de componenten. Ook in het geval van optische opname van de bekende soort wordt dus een gedeelte van het door de schijf gereflecteerde licht naar de halfgeleider laser teruggevoerd, waardoor het ruisniveau van de laser toeneemt.

25 De bekende optische opneeminrichtingen voorzien van half geleider lasers hebben dus het nadeel van het genereren van ruis van de halfgeleider lasers tengevolge van het terugvoeren van het gereflecteerde licht en wel bij beide genoemde opneemsoorten. Het hoge ruisniveau van de halfgeleider lasers resulteert in een afname van de geluidskwaliteit voor 30 een pulscode-gemoduleerde audioinrichting en afname van de beeldkwaliteit voor een videoschijfafspeler.

De uitvinding beoogt een optische opneeminrichting te verschaffen die voorzien is van een halfgeleider-laser waarin geen ruis wordt gegenereerd.

35 De uitvinding verschaft daartoe een dergelijke inrich ting, waarbij de halfgeleider laser op een multi-longitudinale wijze in trilling gebracht wordt.

De uitvinding wordt toegelicht aan de hand van de tekening: 8004159 L· β -3-

Figuur 1 toont schematisch een optische opneeminrichting voorzien van een halfgeleider-laser van de soort met terugvoering van gereflecteerd licht;

Figuur 2 is een diagram waarin de relatie is getoond van 5 het uitgangsverraogen van een halfgeleider-laser ten opzichte van de afwijking van een schijf;

Figuur 3 is een diagram waarin de tijdvariatie wordt ge-toont van een stuurstroom voor een halfgeleider-laser;

Figuur k toont een uitvoeringsvorm van de inrichting 10 volgens de uitvinding;

Figuur 5(a) - 5(d) tonen elk een spectrum van de longitudinale oscillatiewijze van een halfgeleider laser;

Fig. 6, 7 en 8 zijn diagrammen ter toelichting van het feit, dat het ruisniveau van de videofrekwentie wordt onderdrukt door de 15 hoogfrekwente sturing, en

Fig. 9 toont de uitvoering van een meetinrichting welke de ruis van een halfgeleider-laser meet.

Hierna zal de ruis besproken worden die optreedt in een optische opneeminrichting voorzien van een halfgeleider-laser als licht-20 bron. In het geval van de inrichting volgens fig. 1, waar de schijf 2 niet aanwezig is, en dientengevolge het gereflecteerde licht niet teruggevoerd wordt naar de halfgeleider-laser 1 oscilleert de in dwarsrichting gestuurde halfgeleider laser op een enkelvoudige longitudinale wijze indien zij gevoed wordt met een gelijkstroom. Dit, omdat de halfgeleider-laser een in 25 hoofdzaak homogeen versterkingsspectrum heeft en de lichtenergie van de laser geconcentreerd wordt op een bepaalde longitudinale wijze waarbij de versterking het verlies overschrijdt tijdens de constante oscillatie gebaseerd op de gelijkstroomsturing.

In het geval echter waar de schijf 2 aanwezig is en het 30 gereflecteerde licht wordt teruggevoerd naar de halfgeleider laser, resulteert de sturing van de halfgeleider laser door de gelijkstroom in de sprong van een geoscilleerde longitudinale wijze naar een aanliggende longitudinale wijze of de gelijktijdige oscillaties van een aantal longitudinale wijzen als gevolg van kleine verplaatsingen van de schijf. De 35 reden waarom het ruisniveau van de halfgeleider-laser met terugvoering van het gereflecteerde licht hoog is, wordt gevormd door een dergelijke verandering van de geoscilleerde longitudinale wijze.

De verandering van de geoscilleerde longitudinale wijze treedt zodanig op, dat de resonantiewijze van een externe optische reso- 8004159 -k- nator gevormd door het facet van de halfgeleider-laser op de zijde van de schijf en het oppervlak van de schijf samenwerkt met de resonantiewijze (longitudinale wijze) van een optische resonator gevormd door de twee facetten van de halfgeleider-schijf en dat het spectrum van de externe 5 resonator varieert met de verplaatsing van de schijf·

De oscillatie met enkele-longitudinale wijze en de oscillatie met de multi-longitudinale wijze treden afwisselend op, steeds wanneer de schijf over de helft van de oscillatiegolflengte van de laser (Λ^im) verplaatst. Dit wordt veroorzaakt, doordat de resonantie-10 voorwaarde van de externe resonator gevormd door de schijf en het facet van de halfgeleider-laser elke ^\/2 voor dezelfde golflengte gelijk wordt.

De laserruis ontstaan door het terugvoeren van het gereflecteerde licht wordt ingedeeld in twee soorten. De eerste ruis wordt toegeschreven aan het feit, dat de oscillatie met enkele-longitudinale 15 wijze en de oscillatie met multi-longitudinale wijze afwisselend in overeenstemming met de verplaatsing van een schijf elke /\ /2 optreedt. Het uitgangsvermogen gedurende de oscillatie met enkele-longitudinale wijze is hoog, terwijl het uitgangsvermogen gedurende de oscillatie met multi-longitudinale wijze laag.is. Dientengevolge varieert het uitgangsvermogen 20 van de laser bij elke verplaatsing van de schijf over X/2. De reden waarom het uitgangsvermogen varieert in afhankelijkheid van het feit of de longitudinale oscillatiewijze enkelevoudig of veelvoudig is, is dat de effectieve reflectiecoefficient in het geval waar de externe resonator wordt beschouwd als een spiegel, groot is gedurende de oscillatie met de 25 enkele-longitudinale wijze en klein is gedurende oscillatie met de multi-longitudinale wijze. De oscillatie met enkele-longitudinale wijze treedt zodanig op, dat de wijze waarmee de effectieve reflectiecoefficient van de externe resonator wordt gemaximaliseerd, gekozen wordt. Bij de oscillatie met de multi-longitudinale wijze is het ónmogelijk de effectieve reflec-30 tiecoëfficienten van de externe resonator voor elk van het aantal osci-llatiewijzen te maximaliseren. Gemiddeld worden zij daarom kleiner dan de effectieve reflectiecoefficient bij de oscillatie met de enkele-longitudinale wijze. Indien de reflectiecoëfficienten van de spiegels van de laserresonator hoger worden, wordt het verlies kleiner, wordt de drempel-35 stroom voor de oscillatie lager en wordt het uitgangsvermogen groter bij een vaste stroom. Dienovereenkomstig is het uitgangsvermogen groter bij oscillatie met de enkele-longitudinale wijze. Het frekwentiebereik van de fluctuaties in het uitgangsvermogen, dat afhankelijk is van het feit of de longitudinale oscillatiewijze enkelvoudig of meervoudig is, wordt be- 800 Λ 159 -5- paald door de snelheid waarmee de afstand tussen de schijf en de halfgeleider-laser met Λ /2 varieert en het hangt eveneens af van de vertikale verplaatsing en rotatiefrekwentie van de schijf en de werking van een automatische focuseringsbesturing. Het is een laag frekwentiebereik in de orde 5 van 1 kHz tot enkele tientallen kHz.

De tweede ruis is ruis met een continu spectrum van 0 -2 GHz en ontstaat tijdens de oscillatie met multi-longitudinale wijze. Bij het weergeven vanaf de videoschijf verlaagt het de signaal-ruis-verhouding van het videosignaal. Deze tweede soort ruis zal hier "videofrekwentie-10 ruis" genoemd worden. Deze ruis treedt niet op bij de oscillatie met enkele-longitudinale wijze, zelfs bij terugvoer van het gereflecteerde licht. Alleen wanneer de laser oscilleert in de meervoudige longitudinale wijze tengevolge van terugvoer van het gereflecteerde licht, ontstaat de videofrekwentieruis. In feite treden de oscillaties met enkelvoudige 15 longitudinale wijze en die met meervoudige longitudinale wijze nog steeds afwisselend op indien de schijf over X/2 verplaatst wordt en zal de videofrekwentieruis dus onvermijdbaar optreden.

Hierna zal aan de hand van de figuren het optreden van de ruis in detail toegelicht worden.

20 In het geval waar de afstand tussen de schijf en de half- geleider-laser in de tijd varieert, worden de fluctuaties in het uitgangs-vermogen van de halfgeleider-laser kleiner als gevolg van verandering van de longitudinale oscillatiewijzen, de signaalruisverhoudingen in het uitgelezen informatiesignaal, in een servobesturingssignaal voor een licht-25 vlek etc. Bijvoorbeeld, ingeval van informatieweergave vanaf de schijf resulteert de vertikale verplaatsing van de schijf als gevolg van de rotatie in een verandering van de afstand tussen de schijf en de halfgeleider-laser en doet fluctuaties ontstaan in het uitgangsvermogen van de halfgeleider-laser. In Fig. 2 is deze situatie in een diagram getoond.

30 In Fig. 2 is langs de ordinaatas het uitgangsvermogen (in mW) van de halfgeleider-laser uitgezet, en langs de abscisas de schijf-afwijking (in^im) tengevolge van de vertikale verplaatsing van de schijf.

De doorgetrokken lijn stelt de variatie van het uitgangsvermogen voor in het geval waarbij de laser wordt gestuurd door een gelijkstroom. De be-35 krachtiging door de gelijkstroom vindt plaats volgens de doorgetrokken lijn in Fig. 3· In Fig· 3 stelt de ordinaatas de amplitude van de stroom (in mA), terwijl de abscisas de tijd (in ns) voorstelt·

Indien in Fig. 2 de schijf + 10^im afwijkt van de focu-seringspositie van de lichtvlek, neemt het vermogen van de halfgeleider- 8004159 -6- laser af. Dit wordt toegeschreven aan het feit, dat in het van de schijf gereflecteerde licht de hoeveelheid teruggevoerd licht naar een lichtuit-stralend gebied op een laserfacet afneemt. Tengevolge van de kleine af-’ wijkingen van de schijf kleiner dan 1 ^im, treedt een kleine fluctuatie op 5 in het uitgangsvermogen voor iedere /2 naast de hiervoor genoemde grote fluctuatie. Dit is de eerste soort laagfrekwentruis. Deze fluctuatie van het uitgangsvermogen bedraagt 1/10 - 1/20 van de gelijkstrooracomponent van het uitgangsvermogen. Indien het uitgangsvermogen laag is oscilleert de laser in de meervoudige longitudinale wijze en neemt de videofrekwen-10 tieruis toe. De focuseringspositie van de lichtvlek kan gedwongen worden de schijf af wijking te volgen door middel van de automatische focuserings-besturing van de lichtvlek. Het is echter moeilijk, zelfs met de automatische besturing, de schijf en de focueringspositie van de lichtvlek constant te houden met een betere nauwkeurigheid van 1 ^im en het is zelfs 15 moeilijk voor de automatische focueringsbesturing de fluctuatie van het uitgangsvermogen als gevolg van de verandering van de longitudinale oscillatiewijzen te elimineren.

De uitvinding beoogt de fluctuatie van het uitgangsvermogen als gevolg van de verandering van de longitudinale oscillatiewijzen 20 te onderdrukken door een bijzondere eigenschap aan de besturingswijze van de halfgeleider-laser de verlenen. Fig. k toont de uitvoering van een uitvoeringsvorm volgens de uitvinding. De nummers 1, 2, 3» ^1 en k2 in Fig. k geven dezelfde delen aan als in Fig. 1. De halfgeleider-laser wordt gestuurd door stromen afkomstig van twee stroombronnen van een gelijkstroom-25 bron 5 en een hoogfrekwente stroombron 6. De letters R, L en C in Fig. ^ geven respectievelijk een weerstand, een spoel en een condensator aan. De componenten L en C zijn opgenomen teneinde de twee stroombronnen onafhankelijk van elkaar de halfgeleider-laser te laten sturen. Door de halfgeleider-laser met de hoogfrekwent stroom te sturen kunnen de fluctuaties 30 van het uitgangsvermogen van de halfgeleider-laser tengevolge van de terugvoer van het gereflecteerde licht onderdrukt worden. Het sturen van de halfgeleider-laser met de gelijkstroom en de hoogfrekwentstroom vindt plaats als getoond in Fig. 3, waarbij de hoogfrekwentstroom (aangegeven met de onderbroken lijn) op de gelijkstroom (aangegeven met de doorge-35 trokken lijn) is gesuperponeerd.

De werking en het resultaat van een dergelijke sturing volgens de uitvinding zal toegelicht worden aan de hand van de figuren.

De figuren 5(a) - 5(d) tonen spectra van longitudinale oscillatiewijzen van de halfgeleider-laser, waarbij de ordinaatas het 8004159 i te -7- lichtuitgangsvermogen aangeeft en de abscisas de golflengte voorstelt.

Ingeval waar de laser tot stationaire oscillatie wordt gebracht door sturing met de gelijkstroom en waarbij het gereflecteerde licht niet wordt teruggevoerd, oscilleert de laser volgens de enkelvoudige longitudinale 5 wijze als getoond in de figuur 5(a). Bij terugvoer van het gereflecteerde licht en indien het spectrum wordt bekeken over de gemiddelde tijd van de verplaatsing van de schijf, oscilleert de laser op de meervoudige longitudinale wijze als getoond in fig. 5(b)·

Indien de halfgeleider-laser wordt gestuurd door middel 10 van de gelijkstroom component met daarop gesuperponeerd de hoogfrekwent-stroom als getoond met de onderbroken lijn in Fig. 3, is het oscillatie-spectrum die van de meervoudige longitudinale oscillatiewijze als getoond in Fig. 5(c)» Van belang is hier, dat de amplitude van de hoogfrekwent-stroom voldoende groot moet zijn om de laseroscillatie "aan" en "uit" te 15 schakelen met de hoge frekwentie, dat wil zeggen dat de minimumwaarde van de gesuperponeerde stroom bestaande uit de gelijkstroomcomponent en de hoogfrekwentcomponent kleiner gemaakt wordt dan de drempelstroom voor de oscillatie. Bij het optreden van de laseroscillatie oscilleren enkele longitudinale wijzen, zelfs in een halfgeleider laser met een homogene 20 spectrale verbreding. Dientengevolge wordt, indien de laseroscillatie met de hoge frekwentie "aan" en "uit" geschakeld wordt, de toestand van de meervoudige longitudinale oscillatiewijze gehandhaafd.

Indien de laser in trilling wordt gebracht op de meervoudige longitudinale wijze door toevoer van de hoogfrekwentstroom, vari-25 eert het uitgangsvermogen van de halfgeleiderlaser geleidelijk ten opzichte van de schijf af wijkingen als aangegeven met de onderbroken lijn in Fig. 2, en de fluctuaties van het uitgangsvermogen worden elke ^»/2 onderdrukt. Dat wil zeggen, dat de eerste soort laagfrekwentruis tengevolge van het afwisselend optreden van de enkelvoudige longitudinale wijze en 30 de meervoudige longitudinale wijze geheel wordt onderdrukt. De reden hiervoor is, dat de toestand van de multilongitudinale oscillatiewijze altijd gehandhaafd wordt door de hoogfrekwentsturing en de oscillatie met de enkele longitudinale wijze niet plaatsvindt.

Verder wordt de tweede soort videofrekwentieruis aan-35 merkelijk onderdrukt door besturing met de hoogfrekwentstroom. Fig. 5(d) toont een oscillatiespectrum voor het geval waar bij de hoogfrekwentsturing wordt uitgevoerd in het geval met terugvoer van het gereflecteerde licht. In de Fig. 5(a) en 5(c) is geen videofrekwentruis aanwezig, in Fig. 5(b) is de videofrekwentieruis groot en de videofrekwentieruis in 8004159 -8- fig. 5(d) is kleiner dan in de Fig. 5(b).

Fig. 6 toont dat het videofrekwentieruisniveau wordt onderdrukt door de hoogfrekwent-sturing. De ordinaatas geeft het videofrekwentieruisniveau aan, terwijl de abscisas lagarithmisch de terugvoer-5 verhouding van het gereflecteerde licht aangeeft. Een voor het verkrijgen van deze curve gebruikte laser was een CSP (Channeled Substrate Planar) halfgeleider-laser met een oscillatiedrempelstroom van 60 mA. In de figuur is een geval waarvoor de uitvinding is toegepast aangegeven met een doorgetrokken lijn, en is een geval waarvoor de uitvinding is toegepast 10 (waarbij de stuurstroom wordt gemoduleerd door superponering van een hoog-frekwent comnonent van 50 mA en 120 MHz op een gelijkstroomcoraponent * p—p van 75 mA), aangegeven met een onderbroken lijn. Indien de terugvoerver-houding van het gereflecteerde licht 10C# bedraagt, dat wil zeggen indien de optische opname plaatsvindt met de SCOOP wordt de videofrekwentieruis 15 met ongeveer 10dB onderdrukt. Zelfs bij gebruik van een bekende soort optische kop bedraagt de terugkoppelverhouding van het gereflecteerde licht onvermijdelijk enkele procenten. Uit Fig. 6 blijkt, dat ook in dit geval de videofrekwentieruis onderdrukt kan worden door de hoogfrekwente sturing. Fig. 7 toont het onderdrukkingseffekt op de videofrekwentieruis ten opzich-20 te van de gebruikte frekwentie bij de hoogfrekwent sturing. De karakteristieke curven zijn verkregen met een CSP laser werkend met een gelijkstroom van 75®A en een modulatiestroomaplitude van 50mA. Uit Fig. 7 blijkt, dat het ruis-onderdrukkingseffekt opmerkelijk is bij frekwenties, hoger of gelijk aan 50 MHz. De reden hiervoor is, dat de meervoudige longitudinale 25 oscillatiewijze bij of boven 50 MHz optreedt. In Fig. 7 komt de doorgetrokken lijn overeen met een geval, waarbij 100# van het gereflecteerde licht wordt teruggevoerd en de streep-stiplijn komt overeen met een geval waarbij 0,5$ van het gereflecteerde licht wordt teruggevoerd.

De frekwentie van de hoogfrekwente stuurstroom moet vol-50 doende hoger zijn dan die van de vanaf de schijf weer te geven informatie. Het is gewenst de stuurfrekwentie tenminste vijfmaal en bij voorkeur tienmaal hoger te maken dan de frekwentie van de weer te geven informatie met inachtneming van de frekwentiekarakteristieken van een fotodetector. De frekwentie van de weer te geven informatie bedraagt 1-10 MHz voor video-35 schijven en de PCM audioschijven. Anderzijds moet de halfgeleider-laser gestuurd worden door de hoogffekwente stroom van of boven 50 MHz teneinde het te laten oscilleren op de meervoudige longitudinale wijze. Gezien vanuit het oogpunt van het praktisch gebruik van een oscillator zo ook van een detectorketen voor lichtreflectie, worden vaak hoge frekwenties tot 8004159 -9- 0 enkele honderden MHz gebruikt. Indien dus de halfgeleider-laser wordt gestuurd door de hoogfrekwente stroom van of boven 50 MHz, kunnen de fluctuaties in het uitgangsvermogen onderdrukt worden dankzij de meervoudige longitudinale oscillatiewijze en wordt daarnaast geen nadelige invloed 5 uitgeoefend op de weergavesignaal omdat de stuurfrekwentie voldoende hoger is dan de frekwentie van het weer te geven signaal. In het bijzonder strekken de frekwentieresponsiekarakteristieken van de fotodetector en de detectieketen zich uit tot een weergavesignaalband en kan voorkomen worden dat zij het hoogfrekwentgebied van de halfgeleider-lasersturing overlappen. 10 Fig. 8 toont de afhankelijkheid van het ruisonderdruk- kingseffect op de amplitude van de hoogfrekwente stroom. De karakteristieken in Fig. 8 werden verkregen met een CSP-laser werkend met een oscil-latiedrempelstroom van 60 mA, een bedrijfsgelijkstroom van 75 mA en een frekwentie van de modulatiestroom van 120 MHz. Het ruisonderdrukkend ef-15 fekt treedt voor het eerst op indien de laseroscillatie "aan” en "uit" schakelt ter verkrijging van de meervoudige longitudinale oscillatiewijze. Uit Fig. 8 blijkt, dat het ruisonderdrukkingseffekt opmerkelijk is bij of boven: (75 mA - 60 mA) x 2 = 30 mA „ p—p 20 en dit ondersteunt het voorgaande feit.

In Fig. 8 komt de doorgetrokken lijn overeen met een geval met een terugvoerverhouding van 100¾ en de streep-stiplijn komt overeen met een geval met een terugvoerverhouding van 2,7¾.

Fig. 9 toont de uitvoering van een meet inrichting voor 25 het kunnen onderzoeken van het optreden van ruis van een halfgeleider-laser tengevolge van terugvoer van het gereflecteerde licht. Van de halfgeleider-laser 1 afkomstig licht wordt door een lens 90 tot een gecolli-meerde bundel gevormd en de bundel wordt door een condensorlens 91 op een schijf 2 gefocuseerd. De afstand tussen de halfgeleider-laser 1 en de 30 schijf 2 bedraagt ongeveer 3 co. De schijf 2 kan in richting van de brand-puntsdiepte van de lichtvlek door een verstemmingsspoel 92 getrild worden. -Een van de tegenovergelegen zijden van de schijf 2 verzonden laserbundel wordt door een fotodetector 3 als laservermogen gedetecteerd. Een uitgangssignaal van de fotodetector 3 wordt weergegeven op een kathode-35 straalbuis 93 en wordt na versterkt te zijn door een videoversterker 9¼ onderworpen aan frekwentieanalyse met behulp van een spectrumanalysator 95· Een laser-stuurstroom wordt verkregen door superpositie van een ge-lijkstroomcomponent van een gelijkstroombron 5 en een wisselstroomcompo-nent van een hoogfrekwentoscillator 6.

8004159

Claims (2)

1. Optische opneeminrichting met tenminste een halfgeleider laser die een laserbundel op een optische schijf projecteert, g e k e n-5 merkt door middelen voor het doen oscilleren van de halfgeleider-laser op tenminste een meervoudige longitudinale wijze en door een foto-elektrische omzettingseenheid, die een uitgangssignaal van de lasereen-heid afneemt en een variatie daarvan detecteert· 10

2. Optische opneeminrichting volgens conclusie 1, m e t het kenmerk, dat de middelen voor het doen oscilleren van de halfgeleider-laser op tenminste een meervoudige longitudinale wijze worden gevormd door middelen die een gelijkstroom en daarop gesuperponeerd een hoogfrekwente stroom leveren voor het sturen van de halfgeleider-laser. 15 8004159