JPS60104272A - 積算処理過程において疑似的フイルタ効果を得る方法及びそれを利用した核磁気共鳴測定方法 - Google Patents
積算処理過程において疑似的フイルタ効果を得る方法及びそれを利用した核磁気共鳴測定方法Info
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- JPS60104272A JPS60104272A JP58212188A JP21218883A JPS60104272A JP S60104272 A JPS60104272 A JP S60104272A JP 58212188 A JP58212188 A JP 58212188A JP 21218883 A JP21218883 A JP 21218883A JP S60104272 A JPS60104272 A JP S60104272A
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- G01R—MEASURING ELECTRIC VARIABLES; MEASURING MAGNETIC VARIABLES
- G01R33/00—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables
- G01R33/20—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance
- G01R33/44—Arrangements or instruments for measuring magnetic variables involving magnetic resonance using nuclear magnetic resonance [NMR]
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Abstract
(57)【要約】本公報は電子出願前の出願データであるた
め要約のデータは記録されません。
め要約のデータは記録されません。
Description
【発明の詳細な説明】
本発明は、積算処理過程において疑似的フィルタ効果を
得る方法に関する。
得る方法に関する。
信号処理あるいはデータ処理の分野で色々なフィルタが
用いられているが、従来のフィルタは、抵抗、コンデン
サ等を用い１〔電子部品あるいは電子回路としての実時
間フィルタと、信号をデジタル化して記憶した後数学的
演算を施して不要成分を除く所謂デジタルフィルタとに
大別される。
用いられているが、従来のフィルタは、抵抗、コンデン
サ等を用い１〔電子部品あるいは電子回路としての実時
間フィルタと、信号をデジタル化して記憶した後数学的
演算を施して不要成分を除く所謂デジタルフィルタとに
大別される。
実時間フィルタは、重要な構成要素として各種装置に広
範に用いられているが、フィルタの特性に自由度が少な
く、その特性を簡単に変えられない、強度と位相の２つ
のフィルタ特性を独立に設定しにくい等の欠点を持つ。
範に用いられているが、フィルタの特性に自由度が少な
く、その特性を簡単に変えられない、強度と位相の２つ
のフィルタ特性を独立に設定しにくい等の欠点を持つ。
これに比べ、デジタルフィルタは、自由にフィルタ関数
を設定でき、同一データについて試行錯誤的に各種フィ
ルタ関数をかりることが可能である等の実時間フィルタ
にない長所を持つが、反面、一旦大量の生データを取込
んで記憶しなければならず、複雑な数学的演算のための
プログラムも用意しなければならない等装置的な面で大
がかりになることは避けられない。
を設定でき、同一データについて試行錯誤的に各種フィ
ルタ関数をかりることが可能である等の実時間フィルタ
にない長所を持つが、反面、一旦大量の生データを取込
んで記憶しなければならず、複雑な数学的演算のための
プログラムも用意しなければならない等装置的な面で大
がかりになることは避けられない。
本発明は、上述した２つのフィルタの欠点を補うフィル
タを実現り−ることを目的としており、繰返し与えられ
る時間原点を起点として繰返し発生ずるデータ信号を夫
々一定周期でサンプリング１）でデジタル信号に変換し
、積算するにあたり、各時間原点からサンプリング開始
までの遅延時間を屓ならせるようにしたことを特徴とし
でいる。以下、図面を用いて本発明を詳説覆る。
タを実現り−ることを目的としており、繰返し与えられ
る時間原点を起点として繰返し発生ずるデータ信号を夫
々一定周期でサンプリング１）でデジタル信号に変換し
、積算するにあたり、各時間原点からサンプリング開始
までの遅延時間を屓ならせるようにしたことを特徴とし
でいる。以下、図面を用いて本発明を詳説覆る。
第１図は、本発明にかかる方法を実態するためのＵ本構
成を示り。図において、ある測定装置Ａに外部トリガ信
号ｘ （ｔ）が加えられ、そのトリガ信号によって繰返
し与えられる時間原点を起点として測定が繰返し行われ
る。繰返し測定により装置Ａから繰返し得られる出力信
号ｙ（ｔ）は、Ａ−Ｄ変換器Ｂによって一定周期でサン
プリングされてデジタル信号に変換され、掛持手段Ｃを
介して積算手段りへ送られて積算される。
成を示り。図において、ある測定装置Ａに外部トリガ信
号ｘ （ｔ）が加えられ、そのトリガ信号によって繰返
し与えられる時間原点を起点として測定が繰返し行われ
る。繰返し測定により装置Ａから繰返し得られる出力信
号ｙ（ｔ）は、Ａ−Ｄ変換器Ｂによって一定周期でサン
プリングされてデジタル信号に変換され、掛持手段Ｃを
介して積算手段りへ送られて積算される。
第２図（ａ）は上記トリガ信号ｘ（ｔ）を、同図（ｂ）
はそれを起点として繰返し得られる出力信Ｑｙ（ｔ）を
夫々示す。従来はこの出力信号ｙ＜１＞を、第２図（、
Ｃ）にザンブリングポイントを示づように常に同一のタ
イミングでサンプリング及びＡ−Ｄ変換し、積算してい
ｌ〔。
はそれを起点として繰返し得られる出力信Ｑｙ（ｔ）を
夫々示す。従来はこの出力信号ｙ＜１＞を、第２図（、
Ｃ）にザンブリングポイントを示づように常に同一のタ
イミングでサンプリング及びＡ−Ｄ変換し、積算してい
ｌ〔。
本発明は、第２図（ｄ）に示すように、各時間原点から
サンプリング開始までの遅延時間τを変化させることに
よって実現される。Ｎ回の積算を行った後Ｍｊ４算手段
に蓄積されたｙ（ｔ）の平均データｙ（ｔ）は次式のよ
うに表わされる。
サンプリング開始までの遅延時間τを変化させることに
よって実現される。Ｎ回の積算を行った後Ｍｊ４算手段
に蓄積されたｙ（ｔ）の平均データｙ（ｔ）は次式のよ
うに表わされる。
ここで、τｉはｉ番目の測定の際の遅延時間で、単位遅
延時間△の整数倍の長さを持ち、ｃ７（τｊ）はその時
の掛算手段の増倍係数（重み関数）である。
延時間△の整数倍の長さを持ち、ｃ７（τｊ）はその時
の掛算手段の増倍係数（重み関数）である。
この操作によって得られるフィルタ効果を表わすフィル
タ関数は、（１）式を周波数ωの領域へフーリエ変換し
て得た次式によって示される。
タ関数は、（１）式を周波数ωの領域へフーリエ変換し
て得た次式によって示される。
ｓｉ＋＋ｃ （１／ ＩｌｌΔ））Ｙ（ω） （２）こ
こで、１／Δは単位遅延時間の逆数、１／ＩＩｌΔは最
大遅延時間の逆数、＊は合成梢を夫々示し、（）の中が
フィルタ関数である。５ｉｎｃ（１／ＩＩＩΔ）は、ｓ
ｉｎ （ｙｃ ７ ｒｎΔ）／（π／ＩＩｌΔ）で定義
される関数である。
こで、１／Δは単位遅延時間の逆数、１／ＩＩｌΔは最
大遅延時間の逆数、＊は合成梢を夫々示し、（）の中が
フィルタ関数である。５ｉｎｃ（１／ＩＩＩΔ）は、ｓ
ｉｎ （ｙｃ ７ ｒｎΔ）／（π／ＩＩｌΔ）で定義
される関数である。
信号ｙ （ｔ）中に１／Δより高い周波数成分がなく、
且つ最大遅延時間がサンプリングの時間間隔に比べて小
さくなければ、フィルタｌ３Ｉｌ数は車み開数ｇ（τ）
のフーリエ変換Ｇ（ω）で近似される。
且つ最大遅延時間がサンプリングの時間間隔に比べて小
さくなければ、フィルタｌ３Ｉｌ数は車み開数ｇ（τ）
のフーリエ変換Ｇ（ω）で近似される。
第３図（ａ）は、測定装＠Ａの出力信号が一次元信号の
場合について本発明を適用した時のサンプリングの様子
を更に詳細に示す図である。測定は時間原点Ｏを起点と
してＮ回繰返され、測定１は時間原点から遅延時間τ１
をおいた後、出力信号をΔｔの等間隔でｙｌｌ、 Ｖ１
２． ｙ１３． ・・とし”Ｃサンプリングし、掛算手
段によりこのサンプリング出力にｇｌの重みをかけて積
算手段へ送る。
場合について本発明を適用した時のサンプリングの様子
を更に詳細に示す図である。測定は時間原点Ｏを起点と
してＮ回繰返され、測定１は時間原点から遅延時間τ１
をおいた後、出力信号をΔｔの等間隔でｙｌｌ、 Ｖ１
２． ｙ１３． ・・とし”Ｃサンプリングし、掛算手
段によりこのサンプリング出力にｇｌの重みをかけて積
算手段へ送る。
測定２はｄ延時間τ２の後勺ンブリングが行われ、得ら
れたサンプリング出力ｙ２１．ｙ２２．ｙ２３．゛・は
９２の重みをかけられて積算手段へ送られ、測定１のデ
ータに加えられる。以後、遅延時間がτ３．τ４．・・
、τ１．・・、τ０と順次変えられてＮ回の測定が繰返
され、Ｎ回の積算が行われる。測定終了後、第３図（ｂ
）に示すように積算手段に蓄積された積算データーワ１
．？’、・・。
れたサンプリング出力ｙ２１．ｙ２２．ｙ２３．゛・は
９２の重みをかけられて積算手段へ送られ、測定１のデ
ータに加えられる。以後、遅延時間がτ３．τ４．・・
、τ１．・・、τ０と順次変えられてＮ回の測定が繰返
され、Ｎ回の積算が行われる。測定終了後、第３図（ｂ
）に示すように積算手段に蓄積された積算データーワ１
．？’、・・。
７丁、・・、ｙｎは、下式で表わされる。
−？ 〜
ｙ１＝、Σｇｉ −ｙｉｊ （３）
Ｊ！Ｉ
ここで、ｙｉｊは下式で表わされる。
ｙｒｊ＝ｙ＜τｉ十（ｊ−１）Δｔ＞ （４）既に述べ
たように、本発明で実現されるフィルタの関数は（２）
式にＪハノる（ １内の項で与えられることから、本発
明ではｇ（τ）の選び方により、フィルタ関数を自由に
設定できる。その代表例として、 ■）第４図（ａ）に示Ｊような５ｉｎｃ１３０数型フイ
ルタ （ｇ（τ）−一定にすることにより実現される） ■）第４図（ｂ）に示づような箱型関数フィルタ（ｇ（
τ）＝ｓｉｎｃ関数に設定することにより実現される） を挙げることができ、ｇ（τ）を適宜設定することによ
り更に任意なフィルタ関数を設定することが可能である
。特に、■）の５ｉｎｃ関数型フイルタは、従来の抵抗
及びコンデンサを用いたフィルタでは実現不可能なもの
である。
たように、本発明で実現されるフィルタの関数は（２）
式にＪハノる（ １内の項で与えられることから、本発
明ではｇ（τ）の選び方により、フィルタ関数を自由に
設定できる。その代表例として、 ■）第４図（ａ）に示Ｊような５ｉｎｃ１３０数型フイ
ルタ （ｇ（τ）−一定にすることにより実現される） ■）第４図（ｂ）に示づような箱型関数フィルタ（ｇ（
τ）＝ｓｉｎｃ関数に設定することにより実現される） を挙げることができ、ｇ（τ）を適宜設定することによ
り更に任意なフィルタ関数を設定することが可能である
。特に、■）の５ｉｎｃ関数型フイルタは、従来の抵抗
及びコンデンサを用いたフィルタでは実現不可能なもの
である。
尚、上述のフィルター効果についての議論は、複数回の
測定で常に等しく現われる信号１．所謂コヒーレントシ
グナルについてのみ成立づる。従って、毎回ランダムに
現われるノイズ成分については積算によるＳＮ比改善効
果のみが得られる。
測定で常に等しく現われる信号１．所謂コヒーレントシ
グナルについてのみ成立づる。従って、毎回ランダムに
現われるノイズ成分については積算によるＳＮ比改善効
果のみが得られる。
又、上記測定装置が核磁気共鳴装置である場合、即ち本
発明を核磁気共鳴測定に応用覆る場合、前記時間原点は
励起高周波パルス乃至はパルス列の試料への照射によっ
て与えられることになり、そのパルス又はパルス列を照
射した後、核磁気共鳴信号のサンプリングを開始するま
でのＩＩ；７間（赴延時間）を変えて積算を行えば良い
ことは言うまでもない。
発明を核磁気共鳴測定に応用覆る場合、前記時間原点は
励起高周波パルス乃至はパルス列の試料への照射によっ
て与えられることになり、そのパルス又はパルス列を照
射した後、核磁気共鳴信号のサンプリングを開始するま
でのＩＩ；７間（赴延時間）を変えて積算を行えば良い
ことは言うまでもない。
上記説明では、理解を容易にＪるため、−次元信号につ
いて本発明を適用した例をあげたが、本発明は２つ以上
の時間パラメータを有する信号即ち多次元信号について
も全く同様に適用することができる。
いて本発明を適用した例をあげたが、本発明は２つ以上
の時間パラメータを有する信号即ち多次元信号について
も全く同様に適用することができる。
例えばｔｌ、ｔ２の２つの時間パラメータを持つ信号Ｓ
（ｔｌ 、 ｔ２ ）の場合、夫々のパラメータに対
応して２つのＲ延時間τ１．τ２を設定づることにより
、ｊｑられる積算信号５（ｔｌ、ｔ２＞は下式で表わさ
れることになる。
（ｔｌ 、 ｔ２ ）の場合、夫々のパラメータに対
応して２つのＲ延時間τ１．τ２を設定づることにより
、ｊｑられる積算信号５（ｔｌ、ｔ２＞は下式で表わさ
れることになる。
第５図（ａ）は上記Ｓ （ｔｌ 、ｔ２ ） （７）デ
ータを示し、各黒丸がｔｌ 、ｔ２の各値で得られた１
つ１つのデータを表わしている。同図（ｂ）はこのデー
タをｔｌ、ｔ２について周波数ω１．ω２の領域へ二重
フーリエ変換して得たデータを示し、例えば破線で示さ
れフィルタ関数によって斜線を施した領域のみが残され
、その他の領域のデータは除かれていることが分る。
ータを示し、各黒丸がｔｌ 、ｔ２の各値で得られた１
つ１つのデータを表わしている。同図（ｂ）はこのデー
タをｔｌ、ｔ２について周波数ω１．ω２の領域へ二重
フーリエ変換して得たデータを示し、例えば破線で示さ
れフィルタ関数によって斜線を施した領域のみが残され
、その他の領域のデータは除かれていることが分る。
更に多くの、時間パラメータを有する信号についても全
く同様に考えられる−ことは言うまでもない。例えば、
ｋｌｌｌｉｌのパラメータを持つ信号の場合、積算信１
酊（ｔｌ 、ｔｌ 、・・・、ｔｋ）は以下のＪ、うに
なる。
く同様に考えられる−ことは言うまでもない。例えば、
ｋｌｌｌｉｌのパラメータを持つ信号の場合、積算信１
酊（ｔｌ 、ｔｌ 、・・・、ｔｋ）は以下のＪ、うに
なる。
３（ｔｌ、ｔｌ、・・ ；ｔｋ）＝
Σｇ（τ１．τ２．・Φ 、ｔｋ）ｘ
Ｚ／、乙Ｊ、’−，Ｔｘ
Ｓ （ｔ １ →−τ １． し ２ ＋ τ ２．
・ ・ 、ｔｋ 十 τ ｋ ）（６） 更に、本発明は、磁気回転共鳴子系を包含する試料につ
いて二次元核磁気共鳴スペクトルを１７るに用いて好適
である。
・ ・ 、ｔｋ 十 τ ｋ ）（６） 更に、本発明は、磁気回転共鳴子系を包含する試料につ
いて二次元核磁気共鳴スペクトルを１７るに用いて好適
である。
近時、新しい核磁気共鳴（ＮＭＲ）測定方法どして、二
次元ＮＭＲ法が広く用いられて来ている。
次元ＮＭＲ法が広く用いられて来ている。
この二次元ＮＭＲ法は、Ｎ Ｍ Ｒ（ｇ号を二次元スペ
クトルとして表示することにより、従来の方法に比べ分
解能が向上しスペクトルの解析が容易になる、各スピン
間の相互作用を解明できる、等の優れた点を持っており
、今後界々発Ｊ７＆ｉるものと考えられている。
クトルとして表示することにより、従来の方法に比べ分
解能が向上しスペクトルの解析が容易になる、各スピン
間の相互作用を解明できる、等の優れた点を持っており
、今後界々発Ｊ７＆ｉるものと考えられている。
二次元ＮＭＲ法の一般的測定プロセスは第６図に示づよ
うに、準備期間、展開時間（ｔｌ）、検出１１１間（ｔ
ｌ）の３つの時間領域からなる。準備であり、高周波パ
ルスＰによって磁化は非平衡の状態にされ、この状態は
展開期間し１において展開され、そのｔｌにおける磁化
の挙動は、検出期間ｔ２にｄ３いて検出される自由誘導
減衰信号に位相及び振幅情報として手渡されることにな
る。従って、検出された自由誘導減衰信号中にはｔｌに
お番ノる磁化の挙動ばかりでなく、ｔｌにおける磁化の
挙動も含まれることになる。そこで、ｔｌを変数として
段階的に例えばｎ段階に変化させ、各段階において測定
を行って得たｎ個のＦＩＤ信号（Ｆ ＩＤＩ 〜Ｆ Ｉ
Ｄｎ ）から成る信号関数Ｓ（しｉ、ｔｌ）を、ｔｌ、
ｔｌについて二重フーリエ変換づることにより、例えば
第７図１こ示づような二次元ＮＭＲスペクトルを得てい
る。第７図はコレステロールアセテートの水素核相関ス
ペクトルを示し、ω１がし１に対応する周波数軸であり
、ω２がｔｌに対応ツる周波数軸である。
うに、準備期間、展開時間（ｔｌ）、検出１１１間（ｔ
ｌ）の３つの時間領域からなる。準備であり、高周波パ
ルスＰによって磁化は非平衡の状態にされ、この状態は
展開期間し１において展開され、そのｔｌにおける磁化
の挙動は、検出期間ｔ２にｄ３いて検出される自由誘導
減衰信号に位相及び振幅情報として手渡されることにな
る。従って、検出された自由誘導減衰信号中にはｔｌに
お番ノる磁化の挙動ばかりでなく、ｔｌにおける磁化の
挙動も含まれることになる。そこで、ｔｌを変数として
段階的に例えばｎ段階に変化させ、各段階において測定
を行って得たｎ個のＦＩＤ信号（Ｆ ＩＤＩ 〜Ｆ Ｉ
Ｄｎ ）から成る信号関数Ｓ（しｉ、ｔｌ）を、ｔｌ、
ｔｌについて二重フーリエ変換づることにより、例えば
第７図１こ示づような二次元ＮＭＲスペクトルを得てい
る。第７図はコレステロールアセテートの水素核相関ス
ペクトルを示し、ω１がし１に対応する周波数軸であり
、ω２がｔｌに対応ツる周波数軸である。
ところで、上述のごとき二次元ＮＭＲ法では、扱うデー
タが大量となり、それを記憶するメモリも人容最のもの
が要求されることは避けられない。
タが大量となり、それを記憶するメモリも人容最のもの
が要求されることは避けられない。
そこで、解析上必要でない領域、例えば第７図における
低磁場側の２つのピークｐ１ 、ｐ２が存在Ｊる領域を
、何等かのフィルタぐカットできれば、゛データの大き
さくよ大幅に縮小され、メモリの容量を節約することが
できる。又、そのＪζうに２つのピークが除去できれば
、フーリエ変換に伴うそのピークの１ｈり返しがなくな
り、スペクｉ〜ル解析が容易になるという効果も得られ
る。ところが、実時間ｔ２に対応するω２方向について
は、検出回路内にフィルタ回路即ち実時間フィルタを挿
入することにＪ：す、必要でない周波数範囲を除去Ｊる
ことができるものの、信号検出がｔｌにのみ行４つれる
関係上、し１に対応づ−るω１方向についてｉよそのよ
うな実時間フィルタを用いることができない。
低磁場側の２つのピークｐ１ 、ｐ２が存在Ｊる領域を
、何等かのフィルタぐカットできれば、゛データの大き
さくよ大幅に縮小され、メモリの容量を節約することが
できる。又、そのＪζうに２つのピークが除去できれば
、フーリエ変換に伴うそのピークの１ｈり返しがなくな
り、スペクｉ〜ル解析が容易になるという効果も得られ
る。ところが、実時間ｔ２に対応するω２方向について
は、検出回路内にフィルタ回路即ち実時間フィルタを挿
入することにＪ：す、必要でない周波数範囲を除去Ｊる
ことができるものの、信号検出がｔｌにのみ行４つれる
関係上、し１に対応づ−るω１方向についてｉよそのよ
うな実時間フィルタを用いることができない。
その点、一旦データをメモリに取込ｌυだ後、演綽処理
に基づく、所謂デジタルフィルタ処理を行えば、所望の
周波教範１ｕｌｌの信号成分を取除き、」ニ）小の２つ
のピークを消すことは可能である。しかしながら、この
方法では、一旦大量のデータをメモリに取込よなりれば
ならず、メモリ容量の節約を図ることは不可能である。
に基づく、所謂デジタルフィルタ処理を行えば、所望の
周波教範１ｕｌｌの信号成分を取除き、」ニ）小の２つ
のピークを消すことは可能である。しかしながら、この
方法では、一旦大量のデータをメモリに取込よなりれば
ならず、メモリ容量の節約を図ることは不可能である。
本発明は、このような場合に真価を発揮する。
本発明に基づいて、ω１の方向について疑似的なフィル
タ効果を持たＵることにより、データをメモリに取込む
時点で既に不必要な周波数範囲が除去され、従ってメモ
リ容量の節約を図ることのできる核磁気共鳴測定方法が
実現される。
タ効果を持たＵることにより、データをメモリに取込む
時点で既に不必要な周波数範囲が除去され、従ってメモ
リ容量の節約を図ることのできる核磁気共鳴測定方法が
実現される。
その場合、ａ）高周波パルスを照射することにより、試
料に包含される時期回転共鳴子系の集合の非平衡の状態
を予め作ること、 ｂ）ｔｌという展開時間の間、前記非平衡状態を進展さ
Ｕること、 Ｇ）上記展１ｉｆｌ詩間し１の後、ｔｌという時間にわ
たって前記」ム鳴子のＦＩＤ信号を検出し記録すること
、 ｄ）ｎ段階の異なつｌ、ｌ：展開時間ｔ１１〜ｔｉｎに
つい−Ｃ前記ａ）乃至Ｃ）を繰返し、それによりｎ段階
の異なった展開時間についてのＦＩＤ信号ＦＩ［）（１
１，ｔ２ ） 〜Ｆｉｔ） （ｔｌｎ、 ｔ２ ）を集
合した信号関数５（ｔｌ、ｔ２）を取得すること、ｅ）
該信号関数５（ｔｌ、ｔ２）をｔｌ、ｔ２について周波
数領域へ二重フーリエ変換すること、から成る、二次元
核磁気共鳴スペクトルを得る核磁気共鳴測定方法におい
て、 １１「１記ｄ）におけるｎ段階の展開時間ｔ１１〜ｔｉ
ｎの各々について予め定めた微小時間Δτずつ異なるｒ
ＴＩ組の展開時間ｔ１１１〜ｔｌｌｎ＋ 、 ｔｌ２１
〜ｔ１２ｍ 。
料に包含される時期回転共鳴子系の集合の非平衡の状態
を予め作ること、 ｂ）ｔｌという展開時間の間、前記非平衡状態を進展さ
Ｕること、 Ｇ）上記展１ｉｆｌ詩間し１の後、ｔｌという時間にわ
たって前記」ム鳴子のＦＩＤ信号を検出し記録すること
、 ｄ）ｎ段階の異なつｌ、ｌ：展開時間ｔ１１〜ｔｉｎに
つい−Ｃ前記ａ）乃至Ｃ）を繰返し、それによりｎ段階
の異なった展開時間についてのＦＩＤ信号ＦＩ［）（１
１，ｔ２ ） 〜Ｆｉｔ） （ｔｌｎ、 ｔ２ ）を集
合した信号関数５（ｔｌ、ｔ２）を取得すること、ｅ）
該信号関数５（ｔｌ、ｔ２）をｔｌ、ｔ２について周波
数領域へ二重フーリエ変換すること、から成る、二次元
核磁気共鳴スペクトルを得る核磁気共鳴測定方法におい
て、 １１「１記ｄ）におけるｎ段階の展開時間ｔ１１〜ｔｉ
ｎの各々について予め定めた微小時間Δτずつ異なるｒ
ＴＩ組の展開時間ｔ１１１〜ｔｌｌｎ＋ 、 ｔｌ２１
〜ｔ１２ｍ 。
・・・、ｔ１ｎｌ〜ｔ１ｎｍを更に設定し、このｎ×ｍ
段階の各展開時間について前記ａ）〜Ｃ〉を行うと共に
、得られた各段階あたりｍ１１７ｊずつのＦＩＤ信号を
各々積算することにより、前記ＦＩＤ（ｔｌｌ、 ｔ２
） 〜Ｆ ＩＤ （ｔｌｎ、 ｔ２ ）を合成するこ
とが必要である。
段階の各展開時間について前記ａ）〜Ｃ〉を行うと共に
、得られた各段階あたりｍ１１７ｊずつのＦＩＤ信号を
各々積算することにより、前記ＦＩＤ（ｔｌｌ、 ｔ２
） 〜Ｆ ＩＤ （ｔｌｎ、 ｔ２ ）を合成するこ
とが必要である。
第８図は本発明を利用した核磁気共鳴測定方法を実施す
るための装置の一例を示し、図において１は静磁場を発
生ずる磁石、２は該静磁場内に配置される核磁気共鳴プ
ローブ、３は高周波発振器である。該発振器３から発生
する測定核の核磁気共鳴周波数を持った高周波は、ゲー
ト４を介して高周波パルスとして該プローブへ送られ、
該プローブ内の照射コイルから試料へ照射される。へ周
波パルス照割に基づいて核磁気共鳴プローブから得られ
た共鳴信号は、ゲート５．増幅器６を介して復調回路７
へ送られ、前記発振器３から送られる高周波信号に基づ
いて復調される。復調によって得られたＦＩＤ（８号は
、Ａ−Ｄ変換器８によってデジタル信号に変換され、積
算回路９を介してコンピュータ１０へ送られて付属する
メモリ１１へ記憶される。１２は、前記ゲート４．５の
ＯＮ−ＯＦ Ｆを制御するためのパルスプログラマであ
る。
るための装置の一例を示し、図において１は静磁場を発
生ずる磁石、２は該静磁場内に配置される核磁気共鳴プ
ローブ、３は高周波発振器である。該発振器３から発生
する測定核の核磁気共鳴周波数を持った高周波は、ゲー
ト４を介して高周波パルスとして該プローブへ送られ、
該プローブ内の照射コイルから試料へ照射される。へ周
波パルス照割に基づいて核磁気共鳴プローブから得られ
た共鳴信号は、ゲート５．増幅器６を介して復調回路７
へ送られ、前記発振器３から送られる高周波信号に基づ
いて復調される。復調によって得られたＦＩＤ（８号は
、Ａ−Ｄ変換器８によってデジタル信号に変換され、積
算回路９を介してコンピュータ１０へ送られて付属する
メモリ１１へ記憶される。１２は、前記ゲート４．５の
ＯＮ−ＯＦ Ｆを制御するためのパルスプログラマであ
る。
上述の如ぎ構成において、パルスプログラマ１２には、
展開時間ｔ１に関する初期値ｔ１１．変化ステップ数ｎ
及び単位変化分Δｔ１と、各ステップにおいて展間時間
を更に微小変化させる際の単位変化分Δでと変化ステッ
プ数ｎ１が予めＡベレータによって設定されている。そ
の内の変化ステップ数ｍについては、積算回数情報とし
て前記積算回路へも送られている。
展開時間ｔ１に関する初期値ｔ１１．変化ステップ数ｎ
及び単位変化分Δｔ１と、各ステップにおいて展間時間
を更に微小変化させる際の単位変化分Δでと変化ステッ
プ数ｎ１が予めＡベレータによって設定されている。そ
の内の変化ステップ数ｍについては、積算回数情報とし
て前記積算回路へも送られている。
第９図はこのパルスプログラマにｔって制御されつつ行
われる一連の測定を説明するためのタイミング図であり
、同図（ａ）は従来の測定シーケンスを示す。例として
シフト相関法の９０’パルス→し１→９０″パルス→ｔ
２のパルスシーケンスが用いられている。展開時間ｔ１
がｔｌｌ、 ｔｌ２゜ｔｌ３．・・・、ｔｉｎとΔｔ１
ずつｎ段階に変化され、各段階で測定が行われてｎ個の
自由誘尋減衰信号ＦＩＤ （ｔｌｌ、 ｔ２ ）、 ＋
：＋ｏ １ｔ１２． ｔ２ ）、 Ｆ ＩＤ （ｔｌ３
． ｔ２ ） 、・・・、Ｆ［Ｄ（ｔｌｎ。
われる一連の測定を説明するためのタイミング図であり
、同図（ａ）は従来の測定シーケンスを示す。例として
シフト相関法の９０’パルス→し１→９０″パルス→ｔ
２のパルスシーケンスが用いられている。展開時間ｔ１
がｔｌｌ、 ｔｌ２゜ｔｌ３．・・・、ｔｉｎとΔｔ１
ずつｎ段階に変化され、各段階で測定が行われてｎ個の
自由誘尋減衰信号ＦＩＤ （ｔｌｌ、 ｔ２ ）、 ＋
：＋ｏ １ｔ１２． ｔ２ ）、 Ｆ ＩＤ （ｔｌ３
． ｔ２ ） 、・・・、Ｆ［Ｄ（ｔｌｎ。
ｔ２）が得られることが分る。このｎ個のＦＩＤ信号の
集合が信号関数３（ｔｌ、ｔ２）であり、この３ （ｔ
ｉ 、 ｔ“２）をｔｌ、ｔ２について二重フーリエ変
換すると二次元Ｎ Ｍ Ｒスペクトルが得られることは
先に述べた通りである。
集合が信号関数３（ｔｌ、ｔ２）であり、この３ （ｔ
ｉ 、 ｔ“２）をｔｌ、ｔ２について二重フーリエ変
換すると二次元Ｎ Ｍ Ｒスペクトルが得られることは
先に述べた通りである。
第９図（ｂ）は本発明による測定シーケンスの一例を示
す。破線で対応関係を示すように、上述した従来法にお
ける１回の測定が、本発明における５回の測定に対応し
てｔｌ３す、本発明における最初の５回の測定で得られ
た５つのＦＩＤ信号、ＦＩＱ（ｔｌｌｌ、ｔ２）、ＦＩ
Ｄ（ｔｌｌ２．ｔ２）。
す。破線で対応関係を示すように、上述した従来法にお
ける１回の測定が、本発明における５回の測定に対応し
てｔｌ３す、本発明における最初の５回の測定で得られ
た５つのＦＩＤ信号、ＦＩＱ（ｔｌｌｌ、ｔ２）、ＦＩ
Ｄ（ｔｌｌ２．ｔ２）。
・・・、 Ｆ ＩＤ （ｔｌｌ５ 、 ｔ２ ）を積算
回路９において積算し、その積算により得られたＦＩＤ
信号がＦ ＩＤ （ｔｌｌ、 １２ ）としてコンピュ
ータ１０へ送られる。ここで、ｔ１ｉ１＝ｔｉｉ＋τ１
゜１： １１２ ＝ ｔ １ｉ＋τ２、〜し１１５ ＝
ｔ １１＋τ５であり、更にτ１−Ｏ９τ２＝Δτ、
τ３＝３Δτ。
回路９において積算し、その積算により得られたＦＩＤ
信号がＦ ＩＤ （ｔｌｌ、 １２ ）としてコンピュ
ータ１０へ送られる。ここで、ｔ１ｉ１＝ｔｉｉ＋τ１
゜１： １１２ ＝ ｔ １ｉ＋τ２、〜し１１５ ＝
ｔ １１＋τ５であり、更にτ１−Ｏ９τ２＝Δτ、
τ３＝３Δτ。
ｒ４＝２Δτ、τ５＝４Δτである。
次の５回の測定で得られる５つのＦＩＤ信号、ＦＩＤ
（ｔｌ２１ 、ｔ２ ）、ＦＩ［）（ｔｌ２２．ｔ２
＞、・・・、 Ｆ（０（ｔｌ２５ 、ｔ２ ）も全く同
様に積算回路９においてｆａ算され、積算により得られ
たＦＥＤ信号がＦ ＩＤ （ｔｌ２． ｔ２ ）として
コンピュータ１０へ送られる。ここで、ｔ１２１＝ｔ１
２＋τ１＝ｔ１１＋Δｔ１＋τ１．ｔ１１２冨ｔ１２＋
τ２．〜ｔ１１５＝ｔ１２＋τ５であり、τ１＝０゜τ
２＝Δτ、τ３−２Δτ、τ４＝３Δτ、τ５＝４Δτ
は変わらない。
（ｔｌ２１ 、ｔ２ ）、ＦＩ［）（ｔｌ２２．ｔ２
＞、・・・、 Ｆ（０（ｔｌ２５ 、ｔ２ ）も全く同
様に積算回路９においてｆａ算され、積算により得られ
たＦＥＤ信号がＦ ＩＤ （ｔｌ２． ｔ２ ）として
コンピュータ１０へ送られる。ここで、ｔ１２１＝ｔ１
２＋τ１＝ｔ１１＋Δｔ１＋τ１．ｔ１１２冨ｔ１２＋
τ２．〜ｔ１１５＝ｔ１２＋τ５であり、τ１＝０゜τ
２＝Δτ、τ３−２Δτ、τ４＝３Δτ、τ５＝４Δτ
は変わらない。
以下、全く同様にして５回ずつの測定が行われ、最後の
５回の測定でＦＩＤ信号、Ｆ Ｉ Ｄ （ｔｌｎｌ。
５回の測定でＦＩＤ信号、Ｆ Ｉ Ｄ （ｔｌｎｌ。
し２ ）、ＦＩＤ （ｔｌｎ２ 、ｔ２ ）、・・＊、
ＦＩＤ （ｔｌｎ５ 、 ｔ２ ）が得られ、積算回路
９で積算されてＦ １０ （ｔｌｎ、 ｔ２ ）として
コンピュータ１０へ送られた時点で測定は終了する。そ
してコンピュータ１ｏは、メモリ１１に格納されている
ｎ個（７）ＦＩＤ信号、Ｆ ＩＤ （ｔｌｌ、 ｔ２
） 、 Ｆ ＩＤ （１：１２． ｔ２ ＞ 、Ｆ Ｉ
Ｄ （ｔｌ３． ｔ２ ） 、・ ・−、ＦＩＤ （ｔ
ｌｎ、ｔ２ ）の集合として与えられる信号関数５（ｔ
ｌ、ｔ２）に基づいて二次元ＮＭＲスペクトルを得る。
ＦＩＤ （ｔｌｎ５ 、 ｔ２ ）が得られ、積算回路
９で積算されてＦ １０ （ｔｌｎ、 ｔ２ ）として
コンピュータ１０へ送られた時点で測定は終了する。そ
してコンピュータ１ｏは、メモリ１１に格納されている
ｎ個（７）ＦＩＤ信号、Ｆ ＩＤ （ｔｌｌ、 ｔ２
） 、 Ｆ ＩＤ （１：１２． ｔ２ ＞ 、Ｆ Ｉ
Ｄ （ｔｌ３． ｔ２ ） 、・ ・−、ＦＩＤ （ｔ
ｌｎ、ｔ２ ）の集合として与えられる信号関数５（ｔ
ｌ、ｔ２）に基づいて二次元ＮＭＲスペクトルを得る。
今、積綽前のＦＩＤ信号を、ｔｌに着目して５（ｔｌ）
とし、積算回数をＭ回に拡張して考えると、積騨後の和
データＳ （ｔｌ ）は、（１）式に対応づる下式で表
わされる。
とし、積算回数をＭ回に拡張して考えると、積騨後の和
データＳ （ｔｌ ）は、（１）式に対応づる下式で表
わされる。
Ｓ （ｔｌ ）＝、ＩＳ （ｔｌ ＋ｒｉ ） （７）
神１ ここで、τｉはｉ番目のＦＩＤ信号におけるτの値を示
す−０ τｉが等間隔であれば、（７）式は上式のように表わづ
゛ことができる。
神１ ここで、τｉはｉ番目のＦＩＤ信号におけるτの値を示
す−０ τｉが等間隔であれば、（７）式は上式のように表わづ
゛ことができる。
（Ｕ（ｔｌ）■（ｔｌ））ｄτ （８）ここで、■（ｔ
）はサンプリング関数、ｔＪ （ｔ）は箱型関数である
。
）はサンプリング関数、ｔＪ （ｔ）は箱型関数である
。
フーリエ変換の公式を用いて（８）式の辺々を周波数ω
１へ変換すれば、（２）式に対応する下式が得られる。
１へ変換すれば、（２）式に対応する下式が得られる。
Ｓ （（１）１ ） ＝Ｓ （ωｔ ） （ｓｉｎｃ（
ωｌ −Δτ）＊…（ω１ ・Δτ／Ｍ）） （９） ここで５ｉｎｃ（ωｌ −Δτ）はＳｉｎ （πω１−
Δτ）／（πω１ ・Δで）で定義される第１０図の関
数である。
ωｌ −Δτ）＊…（ω１ ・Δτ／Ｍ）） （９） ここで５ｉｎｃ（ωｌ −Δτ）はＳｉｎ （πω１−
Δτ）／（πω１ ・Δで）で定義される第１０図の関
数である。
（９）式の右辺の（）内が前述の通りフィルタ関数に相
当し、第１０図で示される関数が存在覆ることから、そ
の通過領域（第１０図の斜線部）に該当づる周波数成分
を持つ信号のみが積算され、データに残る。従って不必
要な周波数領域を除くことが可能となる。具体的には、
第１０図の５ｉｎｃ関数をＭ／Δτ周波数毎に繰返した
ものがフィルタということになり、Δτ及びＭを変える
ことによりその通過領域の幅及び周波数位置を適宜設定
することが可口しである。このように、積算を行った時
点で、即ち最終データをメモリへ取込む前の段階で、不
必要な周波数領域を除去することができるため、データ
の大きさは大幅に縮小され、メモリの容量を節約づ−る
ことができる。
当し、第１０図で示される関数が存在覆ることから、そ
の通過領域（第１０図の斜線部）に該当づる周波数成分
を持つ信号のみが積算され、データに残る。従って不必
要な周波数領域を除くことが可能となる。具体的には、
第１０図の５ｉｎｃ関数をＭ／Δτ周波数毎に繰返した
ものがフィルタということになり、Δτ及びＭを変える
ことによりその通過領域の幅及び周波数位置を適宜設定
することが可口しである。このように、積算を行った時
点で、即ち最終データをメモリへ取込む前の段階で、不
必要な周波数領域を除去することができるため、データ
の大きさは大幅に縮小され、メモリの容量を節約づ−る
ことができる。
又、上記例においては積算を行うため測定回数が多くな
るが、従来の測定法にＪ３いても、ＳＮ比改善のため例
えば第９図（ａ）に示される測定シーケンスを多数回繰
返して積算を行っているので、実質的な測定時間は大差
ない。
るが、従来の測定法にＪ３いても、ＳＮ比改善のため例
えば第９図（ａ）に示される測定シーケンスを多数回繰
返して積算を行っているので、実質的な測定時間は大差
ない。
第１１図及び第１２図に上記核磁気共鳴測定り法によっ
て得られる効果を明らかにする実験結果を示す。第１１
図は、第７図と同様のコレスデに１−ルアセテ−１−の
１Ｈ相相関法元部分スペクトルを示づ。上記核磁気共鳴
測定方法を実施しない同図（ａ）では、第７図における
ピークＰ１ 、 Ｐ２に対応する低磁場側のピークがデ
ータ中に取込まれ、そのピークの折り返しが領域ｚｉ
、Ｚ２に現われている。それに対し、上記核磁気共鳴測
定方法を実施し１＝同図（、ｂ）では、その不必要なピ
ークがかなり取除かれ、Ｚ２ではピークが消滅し、Ｚｌ
でも強痕を易しく減少さ′μることができた。
て得られる効果を明らかにする実験結果を示す。第１１
図は、第７図と同様のコレスデに１−ルアセテ−１−の
１Ｈ相相関法元部分スペクトルを示づ。上記核磁気共鳴
測定方法を実施しない同図（ａ）では、第７図における
ピークＰ１ 、 Ｐ２に対応する低磁場側のピークがデ
ータ中に取込まれ、そのピークの折り返しが領域ｚｉ
、Ｚ２に現われている。それに対し、上記核磁気共鳴測
定方法を実施し１＝同図（、ｂ）では、その不必要なピ
ークがかなり取除かれ、Ｚ２ではピークが消滅し、Ｚｌ
でも強痕を易しく減少さ′μることができた。
尚、同図（ｂ）の測定はＭ−１５，Δτ−Δｔ１／１４
で行われた。
で行われた。
第１２図は、２．４．５トリクロロフエノールの１３０
−Ｊ−１シフト相関二次元スペクトルを示す。
−Ｊ−１シフト相関二次元スペクトルを示す。
２．４．５トリクロロフエノールでは、２個の水素核と
６個の炭素核との間でＪ結合があるが、水素核と結合し
た炭素核（短距離結合）と、水素核と結合していない炭
素核（長距離結合）では、その大きざが１桁以上異なる
。上記核磁気共鳴測定方法を実施していない同図（ａ）
には、短距離結合由来のシフト相関ピークＰ３．Ｐ４が
現われている。上記核磁気共鳴測定方法を実施すること
により、同図（ｂ）に示すようにその２つのピークを消
滅ざＵることができた。
６個の炭素核との間でＪ結合があるが、水素核と結合し
た炭素核（短距離結合）と、水素核と結合していない炭
素核（長距離結合）では、その大きざが１桁以上異なる
。上記核磁気共鳴測定方法を実施していない同図（ａ）
には、短距離結合由来のシフト相関ピークＰ３．Ｐ４が
現われている。上記核磁気共鳴測定方法を実施すること
により、同図（ｂ）に示すようにその２つのピークを消
滅ざＵることができた。
以上詳述した如く上記核磁気共鳴測定方法によれば、不
必要なピークを除去し、且つメモリにａ３番プる記憶容
量の節約を図ることができる。
必要なピークを除去し、且つメモリにａ３番プる記憶容
量の節約を図ることができる。
尚、上記核磁気共鳴測定方法は上述した実施例に限定さ
れることなく幾多の変形が可能である。
れることなく幾多の変形が可能である。
例えば、第８図の装置では積算回路を設置したが、同じ
機能をコンピュータに行わＵることができることは言う
までもない。
機能をコンピュータに行わＵることができることは言う
までもない。
又、上記核磁気共鳴測定方法は、ｉ３Ｃシフ１へ分解二
次元ＮＭＲ法、Ｊ分解二次元ＮＭＲ法、同種核シフト分
解二次元Ｎ Ｍ Ｒ法、異種核シフト相関二次元ＮＭＲ
法、二次元ＮＯＥＮＭＲ法、化学交換二次元ＮＭＲ法等
、その他すベての二次元ＮＭＲ測定法に適用できる。
次元ＮＭＲ法、Ｊ分解二次元ＮＭＲ法、同種核シフト分
解二次元Ｎ Ｍ Ｒ法、異種核シフト相関二次元ＮＭＲ
法、二次元ＮＯＥＮＭＲ法、化学交換二次元ＮＭＲ法等
、その他すベての二次元ＮＭＲ測定法に適用できる。
又、第９図（ｂ）の測定シーケンスでは１１１１−ｔ１
１＋τ１．ｔ １１２ ＝ ｔ １１＋τ２．・・ 、
ｔｉｉｓ＝ｔ１１＋τ５の順序で測定を行ったが、τ１
〜τ５の順序はどのように選んでも良い。
１＋τ１．ｔ １１２ ＝ ｔ １１＋τ２．・・ 、
ｔｉｉｓ＝ｔ１１＋τ５の順序で測定を行ったが、τ１
〜τ５の順序はどのように選んでも良い。
第１図は、本発明にかかる方法を実施するための基本構
成を示す図、第２図はその動作を説明するためのタイミ
ング図、第３図（ａ＞は、測定装置Ａの出力信号が一次
元信号の揚台について本発明を適用した時のサンプリン
グの様子を更に詳細に示す図、第４図は本発明によって
得られるフィルタ関数の例を示１図、第５図は二次元信
号について本発明を適用した場合について説明するため
の図、第６図は二次元ＮＭＲ法の一般的測定プロセスを
説明するだめの図、第７図は二次元ＮＭＲスペクトルの
例を示す図、第８図は本発明にかかる方法を実施するだ
めの装置の一例を示づ図、第９図はパルスプログラマに
よって制御されつつ行われる一連の測定を説明するため
のタイミング図、第１０図は５ｉｎｃ関数を説明づるた
めの図、第１１図及び第１２図は本発明によって得られ
る効果を説明するための実験結果を示す図である。 Ａ：測定装置、Ｂ：Ａ−Ｄ変換器、 Ｃ：掛算手段、Ｄ：積粋手段、ｉ：ｍ石、２：核磁気共
鳴プローブ、３コ高周波発振器、４．５＝ゲート、７：
復調回路、 ８：Ａ−Ｄ変換器、９：Ｖ４算回路、 １０：コンピュータ、１１：メモリ、 １２：パルスプログラマ。 住良 微友 、１′ダ図（ａ） オＳ図（′ｂ） ω２−一一一一 手わ°８ン市正書（カ一式） 昭和５９年３月２６日 特ｉ１庁長官 若杉 用人 殿 昭和５８年特八へｆ ｊ！１第２１２１ε３８号２、発
明の名称 積停処理過程にＪ３いて擬似的フィルタ効果を（ｑる方
法及びそれを利用した核磁気」も唱測定り法 ３、補正をする省 事イ′１との関係 性情出願人 住所 東京都昭島市中神町１４１８番地（１−［Ｌ−０
４２５（４３＞ １１６５）名称 （／１２７＞目木電
子株式会社 ６、補正の内容 明細書第２４頁第２行を以下の通り補正Ｊる。 「に示Ｊ図、第３図（ｂ）は測定終了後偵綽手段に蓄積
された積粋データを承り図、第４図（ｉ本発明によって
１ｑられるフイ」 以−１ニ
成を示す図、第２図はその動作を説明するためのタイミ
ング図、第３図（ａ＞は、測定装置Ａの出力信号が一次
元信号の揚台について本発明を適用した時のサンプリン
グの様子を更に詳細に示す図、第４図は本発明によって
得られるフィルタ関数の例を示１図、第５図は二次元信
号について本発明を適用した場合について説明するため
の図、第６図は二次元ＮＭＲ法の一般的測定プロセスを
説明するだめの図、第７図は二次元ＮＭＲスペクトルの
例を示す図、第８図は本発明にかかる方法を実施するだ
めの装置の一例を示づ図、第９図はパルスプログラマに
よって制御されつつ行われる一連の測定を説明するため
のタイミング図、第１０図は５ｉｎｃ関数を説明づるた
めの図、第１１図及び第１２図は本発明によって得られ
る効果を説明するための実験結果を示す図である。 Ａ：測定装置、Ｂ：Ａ−Ｄ変換器、 Ｃ：掛算手段、Ｄ：積粋手段、ｉ：ｍ石、２：核磁気共
鳴プローブ、３コ高周波発振器、４．５＝ゲート、７：
復調回路、 ８：Ａ−Ｄ変換器、９：Ｖ４算回路、 １０：コンピュータ、１１：メモリ、 １２：パルスプログラマ。 住良 微友 、１′ダ図（ａ） オＳ図（′ｂ） ω２−一一一一 手わ°８ン市正書（カ一式） 昭和５９年３月２６日 特ｉ１庁長官 若杉 用人 殿 昭和５８年特八へｆ ｊ！１第２１２１ε３８号２、発
明の名称 積停処理過程にＪ３いて擬似的フィルタ効果を（ｑる方
法及びそれを利用した核磁気」も唱測定り法 ３、補正をする省 事イ′１との関係 性情出願人 住所 東京都昭島市中神町１４１８番地（１−［Ｌ−０
４２５（４３＞ １１６５）名称 （／１２７＞目木電
子株式会社 ６、補正の内容 明細書第２４頁第２行を以下の通り補正Ｊる。 「に示Ｊ図、第３図（ｂ）は測定終了後偵綽手段に蓄積
された積粋データを承り図、第４図（ｉ本発明によって
１ｑられるフイ」 以−１ニ
Claims (5)
- （１）繰返し与えられる時間原点を起点として繰返し発
生ずるデータ信号を夫々一定周期でナンブリングしてデ
ジタル信号に変換し、積算するにあたり、各時間原点か
ら４ノンプリング開始までの遅延時間を異ならせるよう
にしたことを特徴とする積算処理過程において疑似的フ
ィルタ効果を得る方法。 - （２）前記データ信号は核磁気共鳴信号であり、且つ前
記時間原点は励起＾周波パルス乃至はパルス列の試料へ
の照射にＪ、ってｈえられる特許請求の範囲第１項記載
の方法。 - （３）繰返し与えられる時間原点を起点として繰返し発
生するデータ信号を夫々一定周期でサンプリングし°Ｃ
デジタル信号に変換し、積算するにあたり、各時間原点
からサンプリング開始までの遅延時間を異ならせるよう
にし、得られた各データ信号を遅延時間に応じて予め定
められた利得で増幅することにより重みイ１けしで積算
するようにしたことを特徴とする積算処理過程において
疑似的フィルタ効果を得る方法。 - （４）前記データ信号は核磁気共鳴信号であり、且つ前
記時間原点は励起高周波パルス乃至はパルス列の試料へ
の照射によって与えられる特許請求の範囲第３項記載の
方法。 - （５）ａ）高周波パルスを照射することにより、試料に
包含される磁気回転共鳴子系の集合の非平衡の状態を予
め作ること、 ｂ）ｔｌという展開時間の間、前記非平衡状態を進展さ
Ｕること、 Ｃ）上記展開時間ｔ１の後、し２という時間にわたって
前記共鳴子の自由誘導減衰信号を検出し記録すること、 ｄ）ｎ段階の異なった展開時間ｔ１１〜ｔ１ｎについて
前記ａ）乃至Ｃ）を繰返し、”４それによりｎ段階の異
なった展開時間についての自由誘導減衰信号Ｆ ＩＤ
（ｔｌｌ、 ｔ２ ）〜Ｆ ＩＤ （１：ｉｎ、 ｔ２
）を集合した信号関数３（ｔｌ、ｔ２）を取得するこ
と、 ｅ）該信号関数Ｓ （ｔｌ 、 ｔ２ ）をｔｌ、ｔ２
につい”Ｃ周波数領域へ二重フーリエ変換すること、か
う成る、磁気回転共鳴子系を包含づる試料について二次
元核磁気共鳴スペクトルを得る核磁気共鳴測定方法にお
いて、 前記ｄ）におけるｎ段階の展開時間ｔ１１〜ｔ１ｎの″
各々について、予め定めた微小ＩＩ￥間Δτずつ異なる
ｒＴ１段階の展間時間ｔｌｌｌ 〜ｔ１１ｍ 、ｔ１２
１〜し１２ｎ＋ 、−−−、ｔ１ｎ１〜ｔｌｎｍを更に
設定し、このｎｘｍ段階の各展開時間について前記ａ）
〜Ｃ）を行うと共に、得られた各段階あたりｒＴ１個ｆ
つのＦＩＤ信号を各々積算することにより、前記ＦＩＤ
（ｔｌｌ、ｔ２ ） 〜ＦＩＤ （ｔｉｎ、ｔ２ ）
を合成するようにしたことを特徴とする核磁気共鳴測
定方法。
Priority Applications (3)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP58212188A JPS60104272A (ja) | 1983-11-11 | 1983-11-11 | 積算処理過程において疑似的フイルタ効果を得る方法及びそれを利用した核磁気共鳴測定方法 |
| US06/668,647 US4614907A (en) | 1983-11-11 | 1984-11-06 | Method of obtaining pseudofiltering effect in process of data accumulation and nuclear magnetic resonance spectrometry utilizing same |
| EP84113421A EP0148362B1 (en) | 1983-11-11 | 1984-11-07 | Method of obtaining pseudofiltering effect in process of accumulation and nuclear magnetic resonance spectrometry utilizing same |
Applications Claiming Priority (1)
| Application Number | Priority Date | Filing Date | Title |
|---|---|---|---|
| JP58212188A JPS60104272A (ja) | 1983-11-11 | 1983-11-11 | 積算処理過程において疑似的フイルタ効果を得る方法及びそれを利用した核磁気共鳴測定方法 |
Publications (1)
| Publication Number | Publication Date |
|---|---|
| JPS60104272A true JPS60104272A (ja) | 1985-06-08 |
Family
ID=16618379
Family Applications (1)
| Application Number | Title | Priority Date | Filing Date |
|---|---|---|---|
| JP58212188A Pending JPS60104272A (ja) | 1983-11-11 | 1983-11-11 | 積算処理過程において疑似的フイルタ効果を得る方法及びそれを利用した核磁気共鳴測定方法 |
Country Status (3)
| Country | Link |
|---|---|
| US (1) | US4614907A (ja) |
| EP (1) | EP0148362B1 (ja) |
| JP (1) | JPS60104272A (ja) |
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JP2019082430A (ja) * | 2017-10-31 | 2019-05-30 | 日本電子株式会社 | 電子スピン共鳴測定装置及び方法 |
Families Citing this family (5)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JPS63189134A (ja) * | 1987-02-02 | 1988-08-04 | 株式会社東芝 | 磁気共鳴イメ−ジング装置 |
| US4780673A (en) * | 1987-10-05 | 1988-10-25 | Varian Associates, Inc. | Acquisition and processing of spin-echo NMR spectra |
| DE3811066A1 (de) * | 1988-03-31 | 1989-10-12 | Philips Patentverwaltung | Kernresonanz-spektrometer |
| IL86570A (en) * | 1988-05-31 | 1991-07-18 | Elscint Ltd | Reduction of truncation caused artifacts |
| US6517241B1 (en) * | 2000-05-30 | 2003-02-11 | General Electric Company | Sensors and methodology for improved turbine exhaust gas temperature measurements |
Family Cites Families (6)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| NL153045B (nl) * | 1966-03-05 | 1977-04-15 | Philips Nv | Filter voor analoge signalen. |
| US3873909A (en) * | 1967-08-21 | 1975-03-25 | Varian Associates | Gyromagnetic apparatus employing computer means for correcting its operating parameters |
| US3824452A (en) * | 1971-04-08 | 1974-07-16 | Varian Associates | Fourier transform nuclear magnetic resonance spectrometer employing means for generating random pulse intervals to avoid anomalies due to net transverse magnetization |
| NL7202070A (ja) * | 1972-02-17 | 1973-08-21 | ||
| JPS5066293A (ja) * | 1973-10-12 | 1975-06-04 | ||
| US4134058A (en) * | 1977-11-28 | 1979-01-09 | Varian Associates, Inc. | Selective detection of multiple quantum transitions in nuclear magnetic resonance |
-
1983
- 1983-11-11 JP JP58212188A patent/JPS60104272A/ja active Pending
-
1984
- 1984-11-06 US US06/668,647 patent/US4614907A/en not_active Expired - Fee Related
- 1984-11-07 EP EP84113421A patent/EP0148362B1/en not_active Expired
Cited By (1)
| Publication number | Priority date | Publication date | Assignee | Title |
|---|---|---|---|---|
| JP2019082430A (ja) * | 2017-10-31 | 2019-05-30 | 日本電子株式会社 | 電子スピン共鳴測定装置及び方法 |
Also Published As
| Publication number | Publication date |
|---|---|
| US4614907A (en) | 1986-09-30 |
| EP0148362A1 (en) | 1985-07-17 |
| EP0148362B1 (en) | 1988-09-07 |
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