Anordnung an Gleichrichtern für elektrische Wechselströme. Im Patent Nr. 88637 ist ein Gleichrichter für elektrische Ströme angegeben, der aus einem oder mehreren stromführenden Flüssig keitsstrahlen (gewöhnlich Quecksilberstrahlen) besteht, welche durch ein Magnetfeld senk recht zu der Strahlenrichtung passiert und eine Elektrode trifft. Durch die Wechsel wirkung zwischen Strom und Feld werden auf dem Strahl Buchten gebildet, die mit der Geschwindigkeit der Strahlenteile vorschrei ten, und diejenige Stelle, wo der Strahl resp. die Strahlen, die durch isolierende Trenn wände abgeteilte Elektroden treffen, werden hierdurch dazu gebracht, sich über der Elektrode hin derart zu bewegen, dass das gewünschte Gleichrichten bewirkt wird.
Bei den genannten Gleichrichtern ist die Stärke des gleichgerichteten Stromes für die Höhe oder Grösse der auf dem Strahl gebil detes Bucht bestimmend. Hieraus folgt, dass die Stärke des gleichgerichteten Stromes unter eine gewisse Grenze nicht herabgesetzt werden kann, da ein regelmässiges Gleich richten fordert, dass die Bucht eine gewisse Grösse nicht unterschreitet. Zwar kann man bei einem Gleichrichter mit mehreren Strahlen die Stromstärke von deren maximalen Wert hinabregeln, indem man einen oder mehrere Strahlen ausser Tätigkeit setzt, wenn aber nur ein einzelner Strahl vorhanden ist, ist der Regulierungsbereich ziemlich beschränkt.
Eine Regulierung der Feldstärke, wodurch diese entsprechend hinaufgesetzt wird, wenn die Stromstärke sinkt, ist schwer selbsttätig zu bewirken und auch nur innerhalb gewisser Grenzen praktisch möglich, da man die Feld stärke nicht im unendlielien Wachsen lassen kann, wie dies erforderlich ist, wenn die Stromstärke gegen Null abnimmt und das Ausschwingen des Strahls aufrecht erhalten werden soll.
Die Erfindung betrifft nun eine Anord nung an den genannten Gleichrichtern, die eine Regulierung der Stärke des gleichgerich teten Stromes bis auf Null ermügliclit.
Gemäss der Erfindung wird nun ein Strom von einer besondern Hilfsstromquelle durch den Strahl geleitet, welche Stromquelle in einem parallel zum Strahl angebrachten Strom kreis eingeschaltet ist, welcher zugleich einen Kommutator enthält, der aus einem leiten den Flüssigkeitsstrahl am besten derselben Art wie der Gleichrichterstrahl besteht, welcher Flüssigkeitsstrahl zugleich durch ein Magnet feld hindurchgeht und eine Elektrode trifft, und es ist dafür Sorge getroffen, dass dieser Kommutator Verbindung zwischen dem genannten Stromkreis und der Elektrode, resp.
den Elektrodenteilen während derjeni gen Zeit herstellt, während welcher dieselben vom Gleichrichterstrahl berührt werden, wäh rend die genannte Verbindung während der jenigen Zeit unterbrochen wird, während welcher die Elektrode (oder der betreffende Teil der Elektrode) von dem Gleichrichter strahl nicht berührt wird. Es kann hierdurch erreicht werden, dass im Gleichrichterstrahl immer ein Strom fliesst, der genügend stark ist, um die Bewegung des Strahls zu erhal ten, auch wenn die Stärke des gleichzurich tenden Stromes auf Null oder auf einen so kleinen Wert Herabsinkt, dass der Strom nicht dazu imstande ist, das Ausschwingen des Strahls in zufriedenstellender Werse zu unter halten.
Die Erfindung soll nun unter Hinweisung zu der Zeichnung näher beschrieben werden, die mehrere Ausführungsbeispiele des Erfin dungsgegenstandes betrifft.
Das Prinzip der Erfindung geht aus der Fig. 1 hervor, die einen Bestandteil der meisten oben erwähnten Gleichrichter aus macht. V bezeichnet die Wechselstromquelle, S den leitenden Gleichrichterstrahl, M ein konstantes Magnetfeld, dessen Kraftlinien zu der Papierebene senkrecht stehen, und E bezeichnet eine Elektrode, die auf der einen Seite von einer isolierenden Platte P begrenzt wird, gegen deren zugeschärfte Kante der Strahl gerichtet ist, wenn derselbe stromlos ist. In dieser Lage ist der Strahl mit der Elektrode E in leitender Verbindung, indem ein Teil des Strahls der schrägen Fläche der Platte P entlang fliesst.
Dieser Apparat ist dazu imstande, aus der Arbeitsleitung a, b jede zweite Halbperiode desjenigen Wechsel- Stromes auszuschalten, den die Wechselstrom quelle durch die genannte Leitung schicken würde, wenn der Strahl in der gezeichneten Lage unbeweglich blieb.
Wie in der eingangs genannten Patent schrift Nr. 88637 erklärt, muss die Elektrode E in einem Abstande von dem Felde M an gebracht werden, der gleich einem ungeraden Multiplum derjenigen Weglänge ist, durch welche sich die Strahlenteile bei stromlosem Strahl während einer Halbperiode des Wechsel stromes bewegen würden. Der Apparat wirkt dann in der Weise, dass jede zweite Halb periode bei der Wechselwirkung zwischen dem Strom und dem Magnetfeld M auf dem Strahl eine nach der rechten Seite auswärts gehende Bucht erzeugt, so dass der Treff punkt des Strahls von der Elektrode weg geführt wird, und die Leitung a., <I>b</I> wird des halb nur von den_übrigen Halbperioden durch flossen.
Will man nun unabhängig von der Stärke des gleichgerichteten Stromes die für das Gleichrichten notwendige Bewegung der Strahlenteile unterhalten, muss man, wenn der gleichgerichtete. Strom abgeschwächt wird oder aufhört, durch den Strahl einen Strom schicken, der wesentlich denselben Charakter hat als der durch den Strahl wäh rend des l7'leiclii-ichtens fliessende gleichge richtete Strom.
In dem hier betrachteten Fall muss somit durch den Strahl ein pul sierender Strom derselben Periodenzahl -wie derjenige des von der Wechselstrumquelle T' gelieferten Stromes, geschickt werden, und was von wesentlieher Bedeutung ist, in Pliase mit demselben. Ein derartiger Strom kann beispielsweise von einer Wechselstromquelle 12 erzeugt werden, die in einer abgezweigten Leitung angebracht ist, die den Punkt L mit der Elektrode L' verbindet, also mit dem Strahl S im Nebenschluss ist.
Den Punkt L mit der Elektrode E durch eine fortwährend geschlossene Leitung zu verbinden, würde im allgemeinen nicht angängig sein, weil die Wechselstroniquelle T' dann durch diese Lei tung kurzgeschlossen werden würde, und man würde durch die Arbeitsleitung a, <I>b</I> einen gleichgerichteten pulsierenden Strom nicht erhalten. Erfindungsgemäss wird deshalb ein Kommutator oder Unterbrecher benutzt, der die genannte Leitung während derjenigen Zeit schliesst, während welcher der Strahl S die Elektrode E berührt, die Verbindung zwischen der Elektrode und dem Punkt b aber in dem Moment unterbricht, wo der Strahl S die Elektrode verlässt.
Ein derartiger Kommutator wird am besten als ein Flüssig keitsstrahlunterbrecher ausgeführt, der aus einem durch ein Magnetfeld m fliessenden Strahl besteht, der eine Elektrode e trifft, die derselben Art wie die Elektrode E ist. Durch richtiges Bemessen des Abstandes der Elektrode e vom Feld na kann erreicht wer den, dass der Strahl s über die Kante der isolierenden Platte p in demselben Momente hinausgeführt wird, in welchem der Strahl S über -die Kante der Platte P hinausgeführt wird. Es ist leicht ersichtlich, dass die Pol spannung der Hilfsstromquelle v, d. h. der Spannungsunterschied zwischen den Punkten c und d, mit der Polspannung der Wechsel stromquelle V, d. h. der Spannungsunterschied zwischen den Punkten a und f, in Phase sein muss.
Der Abstand der Elektrode E von Feld M wird, wie genannt, gleich einem ungeraden Multiplum derjenigen Weglänge vorausgesetzt, durch die sich die Strahlenteile während einer Halbperiode des Wechselstromes bewegen, und der Abstand der Elektrode e vom Feld m muss entsprechend bestimmt werden, was nicht zu bedeuten braucht, dass der Abstand derselbe sein muss indem sowohl die Ge schwindigkeit der Teile des Strahls S von derjenigen der Teile des Strahls s verschie den sein kann, wie auch ein anderes unge rades Multiplum derjenigen Weglänge, durch die sich die Teile des Strahls s bei strom losem Strahl während einer Halbperiode des Wechselstromes bewegen, gewählt werden kann.
In Praxis wird der aus dem Strahl s und zugehörigen Teilen bestehende Hilfs apparat leichter als die entsprechenden Teile des eigentlichen Gleichrichters bemes sen werden, indem der Hilfsapparat nur mit dem ganz kleinen Effekt arbeiten soll, den die Unterhaltung des Ausschwingens des Strahls S erfordert. Es kann zwar unter ge wissen Verhältnissen eine bedeutende Strom stärke sein, die hier in Betracht kommen kann, deshalb braucht aber der Strahl s nicht besonders stark oder schwer gemacht zu werden. Um zu verhindern, dass die Ampli tude bei einem leichteren Strahl zu gross wird, braucht man nur das Feld m abzu schwächen.
Bei derselben Geschwindigkeit für die Teile der Strahlen<B>8</B> und s wird man gewöhnlich die Intensität des Feldes m so vielmal kleiner als diejenige des Feldes 1I machen, wie der Querschnitt des Strahls S grösser als der Querschnitt des Strahls s ist. Es wird bemerkt, dass das Feld va die ent gegengesetzte Richtung von derjenigen des Feldes M haben muss, indem der Strom in dein Strahl in Richtung entgegengesetzt zu derjenigen des Stromes in dem Strahl S fliesst.
Es soll nun auseinandergesetzt werden, in welcher Weise das oben beschriebene Prinzip bei verschiedenen praktischen Aus führungsformen von Gleichrichtern der be treffenden Art verwirklicht werden kann.
Bei der Ausführungsform nach Fig. 2 soll der Strahl S Wechselstrom führen, der von der Stromquelle l' geliefert wird. Der Strahl passiert ein Gleichfeld 1l und trifft eine Doppelelektrode, dessen Teile E, und E= durch eine isolierende Platte getrennt sind. Im Nebensehluss zum Strahl S wird nun ein ähnliches System geschaltet, für welches ein Teil v der Wechselstromquelle Z' die Strom quelle bildet.
Der Strahl s trifft eine Elek trode, dessen Teile et und e2 mit den be treffenden Elektroden M und E: wie ange deutet verbunden sind. Das Feld m ist ein Gleichfeld. Statt einen Teil der Stromquelle T' als Stromquelle für den Strahl s zu be nutzen, kann inan eine besondere Stromquelle benutzen, die mit der Stromquelle F in Phase arbeitet.
Der Abstand von der Elektrode e,. e: nach dem Felde<I>na</I> wird derart bemessen, dass der Treffpunkt des Strahls " von dem Elektrodenteil e, nach dem Elektrodenteil ei, in demselben Moment übergeht, in welchem der Strahl S von dem Elektrodenteil E1 nach dem Elektrodenteil E2 gelangt und umge kehrt. Bei dieser Ausführungsform ist der Arbeitsstromkreis oder -widerstand zu zwei unterteilt, indem die beiden Stromrichtungen je seinen Nutzwiderstand R1 resp. R2 durch fliesst.
Aus dem Angeführten geht hervor, dass der von der Wechselstromquelle V herrüh rende Strom in dem Strahl S sich über dem Strahl von der Wechselstromquelle v durch den Strahl s überlagern wird und dadurch die Amplitude des Aussehwingens des Strahls S vergrössern wird. Solange der gleichgerich tete Strom unter einer gewissen Grenze ge halten wird, wird es jedoch aus diesem Grunde nicht notwendig sein, die Stärke des Hilfsstromes zu regeln, indem selbst bedeu tende Variationen in der Amplitude des Gleichrichterstrahls zugelassen werden können.
In Fig. 3 ist ein Gleichrichter mit unge teiltem Arbeitsstromkreis resp. -widerstand R veranschaulicht, während die Wechselstrom quelle aus zwei Hälften V1 und V2 besteht. Das Feld M ist hier ein Wechselfeld, das mittelst Strom voll demselben Generator er zeugt wird, der den gleichzurichtenden Strom liefert. Durch den Strahl S fliesst hier der gleichgerichtete Strom selbst, der den Cha rakter eines ungebrochenen Gleichstromes hat. Der Hilfsstrom, der durch den Strahl s ge schieht wird, muss dann auch ein Gleichstrom sein. Derselbe wird am zweckmässigsten einer Akkumulatorenzelle B entnommen. Das Wechselfeld m wird mit demselben Strom als das Wechselfeld M gespeist, welcher Strom am zweckmässigsten voll der Strom quelle V1, V2, wie auf der Zeichnung ange deutet, geliefert wird.
Das den Strahl S ent haltende System wird für normales Gleich richten eingestellt gedacht. Hierauf wird der Abstand der Elektrode e1, e2 vom Feld m derart eingestellt, dass der Treffpunkt des Strahls s voll dem Eletrodenteil e1 nach dem Eletrodenteil e2 in demselben Moment Übergeht, als der Strahl S vorn dem Elek trodenteil E1 nach dem Elektrodenteil E2 übergeht. Statt wie, angedeutet, die Akku mulatorenzelle B zwischen die Punkte und h anzubringen, kann man dieselbe arreh zwischen die Punkte g und k einschalten. Endlich kann rnan ehre Akkumulatorenzelle B1 und B2 je in seine der beiden Leitungen n1 und n2 einschalten, die die betreffenden Elektrodenteile verbinden, wie in Fig. 4 dar gestellt, welche Figur einen ähnlichen Gleich richter darstellt.
In Fig. 5 ist ein Gleichrichter veranschau licht, der aus zwei Systemen der in Fig. 1 angedeuteten Art zusammengesetzt ist. Die Arbeitsleitung a, b ist hier ungeteilt, und es fliesst während des Gleichrichtens ununter brochen Gleichstrom in derselben. Die pul sierenden Ströme, die hier in den beiden Strahlen S1 und S2 erzeugt werden sollen, werden von einer Akkumulatorenzelle B genommen, die wie angedeutet in einer Lei tung eingesetzt ist, die den für die beiden Strahlen gemeinsamen Hilfsstrahl s enthält, und das System, das die Aufrechterheitung der Verbindung zwischen der Hilfstromquelle B und den Strahlen S1 und S2 unterhält, kann der in Fig. 3 angegebenen Art sein.
Die Windung des das Magnetfeld<I>na</I> erzeu genden Magnetes wird mit Strom voll dem selben Generator gespeist, der den g,-eich- richtenden Strom liefert. Es ist verstän-llich. dass es möglich sein wird, eine oder mehrere Stellungen der Elektrode ei, e zu finden, bei welchen der Treffpunkt des Strahls , von dem Teil ei nach dem Teil e,:
im gleichen Augenblick übergeht, in dem der Strahl S, den Teil .Ei verlässt und der Strahl @3-, den Teil E,_ trifft. Der pulsierende Strom, der bei diesem Apparat voll der Stromquelle B durch die Strahlen S, und & fliesst, wird nicht die selbe Kurvenform wie diejenige des von der Stromquelle V1, V2 gelieferten Stromes haben, sondern er wird dieselbe Frequenz haben und in Phase damit sein, was ja alles ist, was gefordert wird,
um die für das Gleichrichten notwendige Bewegung der Strahlen @i und aufrecht zu halten, auch wenn die Stärke des gleichgerichteten Stromes bis Null oder auf einen niedrigen Wert sinkt. Endlich stellt Fig. 6 schematisch einen Gleichrichter mit Drehfeld für den Fall dar, dass die Anzahl der Phasen drei ist. Die Windungen des Generators sind mit V1, V2 und V3 bezeichnet. Diejenigen Spulen, die das den Strahl S beeinflussende Drehfeld erzeugt, sind mit M1, M2 und M3 und die Elektrodenteile mit E1, E2 und E3 bezeichnet.
Das Hilfssystem besteht aus einem Strahl s, der ein von den Spulen m1, m2 und m3 er zeugtes Drehfeld passiert und eine Elektrode trifft, die aus den voneinander isolierten Sek toren e1, e2 und e3 besteht. Die verschiedenen Teile sind durch Leitungen wie angedeutet verbunden. Da in dem Strahl S während des Gleichrichtens Gleichstrom fliesst, wird der Hilfsstrom zweckmässigerweise einer Akkumu latorenzelle B entnommen, die zwischen die beiden Strahlen S und s eingeschaltet ist. Die Strahlen sind in der Figur durch Punkte dargestellt. Die Feldspulen m1, m2 und m3 werden am besten mit resp. den Spulen M1, M2 und M3, wie angedeutet, in Reihe ge schaltet.
Das Hinzufügen des beschriebenen Hilfs systems an die verschiedenen Formen von Gleichrichtern ermöglicht in gewissen Fällen die Regelung des gleichgerichteten Stromes bis auf Null vorzunehmen. Es wird somit eine Möglichkeit geschaffen, um verhältnis mässig hohe Spannungen bei relativ kleinen Stromstärken gleichzurichten. Bei dem System nach Fig. 3 und bei Mehrphasensystemen mit Drehfeld können die Hilfssysteme als Anlasser dienen, und sie beseitigen die bei den genannten Gleichrichterformen haftende Eigenschaft, dass die Richtung des gleich gerichteten Stromes eine zufällige ist. Wenn die Gleichrichter mittelst der Hilfssysteme zugelassen werden, inuss der gleichgerichtete Strom in dem Strahl dieselbe Richtung wie diejenige des Hilfsstromes erhalten.
Arrangement on rectifiers for electrical alternating currents. In the patent no. 88637 a rectifier for electrical currents is specified, which consists of one or more current-carrying liquid (usually mercury beams) which passes through a magnetic field perpendicular to the beam direction and hits an electrode. Due to the interaction between current and field bays are formed on the beam that vorschrei th with the speed of the beam parts, and that point where the beam, respectively. the rays that hit electrodes separated by insulating partitions are thereby caused to move over the electrode in such a way that the desired rectification is effected.
With the rectifiers mentioned, the strength of the rectified current is decisive for the height or size of the bay gebil detes on the beam. It follows from this that the strength of the rectified current cannot be reduced below a certain limit, since regular rectification requires that the bay does not fall below a certain size. It is true that in a rectifier with several beams the current intensity can be reduced from its maximum value by putting one or more beams out of action, but if only a single beam is present the range of regulation is rather limited.
A regulation of the field strength, whereby it is increased accordingly when the current strength drops, is difficult to bring about automatically and also only practically possible within certain limits, since the field strength cannot be allowed to increase infinitely, as is necessary when the current strength decreases towards zero and the oscillation of the beam should be maintained.
The invention now relates to an arrangement on said rectifiers which enables the strength of the rectified current to be regulated down to zero.
According to the invention, a current is now passed through the beam from a special auxiliary current source, which current source is switched on in a circuit attached parallel to the beam, which at the same time contains a commutator, which consists of a directing the liquid jet, preferably the same type as the rectifier jet, which liquid jet at the same time passes through a magnetic field and hits an electrode, and care is taken that this commutator connection between said circuit and the electrode, respectively.
produces the electrode parts during the time during which they are touched by the rectifier beam, while said connection is interrupted during the time during which the electrode (or the relevant part of the electrode) is not touched by the rectifier beam. In this way it can be achieved that there is always a current flowing in the rectifier beam which is strong enough to maintain the movement of the beam, even if the strength of the current to be rectified drops to zero or to such a small value that the current does not is able to keep the swing of the jet in a satisfactory manner.
The invention will now be described in more detail with reference to the drawing, which relates to several embodiments of the inven tion subject matter.
The principle of the invention is evident from FIG. 1, which forms part of most of the rectifiers mentioned above. V denotes the alternating current source, S the conductive rectifier beam, M a constant magnetic field, the lines of force of which are perpendicular to the plane of the paper, and E denotes an electrode which is delimited on one side by an insulating plate P, against whose sharpened edge the beam is directed when the same is de-energized. In this position the beam is in conductive connection with the electrode E, in that part of the beam flows along the inclined surface of the plate P.
This apparatus is able to switch off every other half cycle of the alternating current from the working line a, b which the alternating current source would send through the said line if the beam remained immobile in the position shown.
As explained in the patent document No. 88637 mentioned at the beginning, the electrode E must be placed at a distance from the field M which is equal to an odd multiple of the path length through which the beam parts move during a half cycle of the alternating current when the beam is de-energized would move. The apparatus then works in such a way that every other half-cycle, when the current interacts with the magnetic field M, creates a bay on the beam that extends outwards to the right, so that the point of impact of the beam is directed away from the electrode, and the line a., <I> b </I> will therefore only flow through the other half-periods.
If one now wants to maintain the movement of the beam parts necessary for the rectification, regardless of the strength of the rectified current, one must, if the rectified. If the current is weakened or ceases, a current is sent through the beam which has essentially the same character as the rectified current flowing through the beam during the general straightening.
In the case considered here, a pulsating current of the same number of periods as that of the current supplied by the alternating current source T 'must be sent through the beam, and what is of essential importance, in phase with the same. Such a current can be generated, for example, by an alternating current source 12 which is mounted in a branched line which connects point L with electrode L ', that is to say is shunted with beam S.
Connecting the point L to the electrode E by a continuously closed line would generally not be feasible, because the alternating current T 'would then be short-circuited through this line, and one would be through the working line a, <I> b </ I> not receive a rectified pulsating current. According to the invention, therefore, a commutator or interrupter is used which closes said line during the time during which the beam S touches the electrode E, but interrupts the connection between the electrode and the point b at the moment when the beam S leaves the electrode .
Such a commutator is best embodied as a liquid jet interrupter consisting of a beam flowing through a magnetic field m and striking an electrode e which is of the same type as the electrode E. By correctly dimensioning the distance of the electrode e from the field na it can be achieved that the beam s is led out over the edge of the insulating plate p at the same moment in which the beam S is led out over the edge of the plate P. It is easy to see that the pole voltage of the auxiliary power source v, i.e. H. the voltage difference between points c and d, with the pole voltage of the AC power source V, d. H. the voltage difference between points a and f must be in phase.
The distance of the electrode E from the field M is, as mentioned, assumed to be equal to an odd multiple of the path length through which the beam parts move during a half cycle of the alternating current, and the distance of the electrode e from the field m must be determined accordingly, which is not the case must mean that the distance must be the same, in that both the speed of the parts of the beam S can be different from that of the parts of the beam s, as well as another odd multiple of the path length through which the parts of the beam s at currentless beam move during a half cycle of the alternating current, can be selected.
In practice, the auxiliary equipment consisting of the beam s and associated parts will be measured more easily than the corresponding parts of the actual rectifier, in that the auxiliary equipment should only work with the very small effect that the maintenance of the swinging of the beam S requires. It is true that under certain circumstances there can be a significant current strength that can be considered here, but that is why the beam s does not need to be made particularly strong or heavy. To prevent the amplitude from becoming too large with a lighter beam, one only needs to weaken the field m.
At the same speed for the parts of rays 8 and s, the intensity of field m will usually be made as many times smaller than that of field 1I as the cross section of ray S is larger than the cross section of ray s . It is noted that the field va must have the opposite direction from that of the field M in that the current in the beam flows in the direction opposite to that of the current in the beam S.
It will now be discussed how the principle described above can be implemented in various practical embodiments of rectifiers of the type in question.
In the embodiment according to FIG. 2, the beam S is intended to carry alternating current which is supplied by the current source 1 '. The beam passes a constant field 11 and hits a double electrode, the parts E, and E = of which are separated by an insulating plate. In the bypass to the beam S, a similar system is now switched, for which part v of the alternating current source Z 'forms the current source.
The beam s hits an electrode whose parts et and e2 are connected to the relevant electrodes M and E: as indicated. The field m is a constant field. Instead of using part of the current source T 'as a current source for the beam s, inan can use a special current source which works with the current source F in phase.
The distance from the electrode e ,. e: after the field <I> na </I> is dimensioned such that the point of impact of the beam "passes from the electrode part e, after the electrode part ei, at the same moment in which the beam S passes from the electrode part E1 to the electrode part E2 arrives and vice versa In this embodiment, the working circuit or resistor is divided into two, in that the two current directions each flow through its useful resistor R1 and R2.
It can be seen from the above that the current in the beam S originating from the alternating current source V will be superimposed over the beam from the alternating current source v by the beam s and thereby the amplitude of the appearance of the beam S will increase. As long as the rectified current is kept below a certain limit, it will not be necessary for this reason to regulate the strength of the auxiliary current by allowing even significant variations in the amplitude of the rectifier beam.
In Fig. 3 is a rectifier with unge split working circuit, respectively. Resistance R illustrated, while the AC power source consists of two halves V1 and V2. The field M here is an alternating field that is generated by means of electricity from the same generator that supplies the electricity to be rectified. The rectified current itself flows through the beam S, which has the character of an unbroken direct current. The auxiliary current that is passed through the beam s must then also be a direct current. It is most expediently taken from an accumulator cell B. The alternating field m is fed with the same current as the alternating field M, which current is most expediently full of the current source V1, V2, as indicated in the drawing, is supplied.
The system containing the beam S is thought to be set for normal rectification. The distance between the electrode e1, e2 and the field m is then set in such a way that the point of impact of the beam s completely passes the electrode part e1 after the electrode part e2 at the same moment as the beam S passes from the electrode part E1 to the electrode part E2. Instead of attaching the accumulator cell B between points and h as indicated, one can switch on the same arreh between points g and k. Finally, your accumulator cell B1 and B2 can each switch on in its two lines n1 and n2, which connect the relevant electrode parts, as shown in FIG. 4, which figure shows a similar rectifier.
In Fig. 5, a rectifier is illustrated, which is composed of two systems of the type indicated in FIG. The working line a, b is undivided here, and direct current flows uninterruptedly in the same during rectification. The pulsating currents that are to be generated here in the two beams S1 and S2 are taken from an accumulator cell B which, as indicated, is used in a line containing the auxiliary beam s common to the two beams, and the system that maintains the maintenance of the connection between the auxiliary power source B and the beams S1 and S2, can be of the type indicated in FIG.
The winding of the magnet generating the magnetic field is fed with electricity from the same generator that supplies the g, calibrating current. It is understandable. that it will be possible to find one or more positions of the electrode ei, e at which the point of impact of the beam, from part ei to part e,:
passes over at the same moment that the ray S leaves the part .Ei and the ray @ 3- hits the part E, _. The pulsating current flowing through the beams S, and & in this apparatus full of the current source B will not have the same curve shape as that of the current supplied by the current source V1, V2, but it will have the same frequency and be in phase with it which is all that is required
in order to keep the movement of the beams @i and upright, which is necessary for the rectification, even if the strength of the rectified current drops to zero or to a low value. Finally, FIG. 6 schematically shows a rectifier with a rotating field for the case that the number of phases is three. The windings of the generator are labeled V1, V2 and V3. Those coils which generate the rotating field influencing the beam S are labeled M1, M2 and M3 and the electrode parts are labeled E1, E2 and E3.
The auxiliary system consists of a beam s which passes a rotating field generated by the coils m1, m2 and m3 and hits an electrode consisting of the sectors e1, e2 and e3, which are isolated from one another. The various parts are connected by lines as indicated. Since direct current flows in the beam S during rectification, the auxiliary current is expediently taken from an accumulator cell B, which is connected between the two beams S and S. The rays are represented by dots in the figure. The field coils m1, m2 and m3 are best with resp. the coils M1, M2 and M3, as indicated, switched in series.
The addition of the auxiliary system described to the various forms of rectifier makes it possible in certain cases to regulate the rectified current down to zero. A possibility is thus created to rectify relatively high voltages with relatively small currents. In the system according to FIG. 3 and in multi-phase systems with a rotating field, the auxiliary systems can serve as a starter and they eliminate the property that is inherent in the mentioned rectifier forms that the direction of the current in the same direction is random. If the rectifiers are allowed by means of the auxiliary systems, the rectified current in the beam must have the same direction as that of the auxiliary current.