DE3523641C1

DE3523641C1 - Einrichtung zum Selektieren von rotationssymmetrischen Polarisationskomponenten einesLichtbuendels und Verwendung einer solchen Einrichtung

Info

Publication number: DE3523641C1
Application number: DE3523641A
Authority: DE
Inventors: Fritz Peter Dipl.-Phys. Prof.Dr. 3400 Göttingen Schäfer
Original assignee: Max Planck Gesellschaft zur Foerderung der Wissenschaften
Current assignee: Max Planck Gesellschaft zur Foerderung der Wissenschaften
Priority date: 1985-07-02
Filing date: 1985-07-02
Publication date: 1986-12-18
Also published as: JPS6314004A; US4755027A

Description

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Diese Aufgabe wird durch die in den Patentansprü- Radius Γ2, so sieht man, daß die Flüsse durch diese Ringe

chen gekennzeichnete Erfindung gelöst. sich wie ihre Radien verhalten. Beim Eintritt in den

Durch die Erfindung wird eine völlig neue Art von Doppelkegel 14 wird jedoch der Fluß aus dem flächen-

Polarisation geschaffen, die neue Anwendungen gestat- mäßig größeren Ring in einen flächenmäßig kleineren

tet. 5 Ring zusammengepreßt, während der Fluß aus dem

Im folgenden werden Ausführungsbeispiele der Erfin- kleineren Ring in einen größeren Ring verdünnt wird,

dung unter Bezugnahme auf die Zeichnungen näher er- wie unmittelbar aus der Betrachtung der Fig. 1 ersicht-

läutert. lieh ist.

Fig. 1 einen Axialschnitt einer bevorzugten Einrich- Beim Austritt aus dem Doppelkegel 14 und Eintritt in

tung zur Erzeugung eines rotationssymmetrischen pola- io den Austrittskegel 16 herrschen wegen des symme-

risierten Lichtbündels; trischen Aufbaus die gleichen Verhältnisse wie beim

Fig. 2 eine schematische Darstellung der Verteilung Austritt aus dem Eintrittskegel 12 und Eintritt in den

der Schwingungsrichtungen und Amplituden des elek- Doppelkegel 14. Es erfolgt eine zweite Invertierung der

trischen Vektors im Ausgangsbündel der Einrichtung Intensitätsverteilung, die aus Symmetriegründen die er-

gem. Fig. 1 bei radialer Polarisation und unpolarisier- 15 ste rückgängig macht, so daß im Inneren des Austritts-

tem Eingangsbündel; kegeis 16 wieder eine konstante Intensität über den

Fig. 3 eine Fig. 2 entsprechende Darstellung bei tan- Querschnitt herrscht, was selbstverständlich auch für

gentialer Polarisation; das aus dem Boden 16a des Austrittskegels austretende

Fig. 4 und 5 Darstellungen entsprechend Fig. 2 bzw. Bündel tSb gilt. Würde also die beschriebene Einrich-Fig. 3 für ein in x-Richtung linear polarisiertes Ein- 20 tung etwa im telezentrischen Strahlengang eines Ferngangsbündel; rohres oder eines ähnlichen optischen Instruments ein-

Fig. 6a bis Fig. 6c bzw. Fig. 7a bis Fig. 7c Darstellun- gesetzt, so ergäbe sich für die Abbildung nichts anderes,

gen entsprechend den Fig. 2 bzw. 3 für ein rechts-zirku- als ob eine planparallele Platte vorhanden wäre, wenn

lar polarisiertes Eingangsbündel, und man einmal von den höheren Reflexionsverlusten durch

Fig. 8 eine schematische Darstellung einer vorteilhaf- 25 die größere Anzahl der Grenzflächen absieht,

ten Anwendung der Erfindung. Es sind nun aber gerade die Reflexionsverluste und

Das Prinzip der Erfindung läßt sich am einfachsten der Transmissionsgrad der Anordnung, die zu ihren auanhand der in Fig. 1 dargestellten Polarisationseinrich- ßergewöhnlichen Polarisationseigenschaften führen,
tung beschreiben. Die Polarisationseinrichtung gemäß Für die Erläuterung der polarisierenden Eigenschaf-Fig. 1 enthält drei längs einer optischen Achse 10 ko- 30 ten der Einrichtung gemäß Fig. 1 sei angenommen, daß axial mit Abstand voneinander angeordnete Rotations- die drei kegelförmigen Körper 12,14 und 16 aus Quarzkörper mit kegelförmiger Oberfläche, wie sie auch als glas mit dem Brechungsindex η =1,48 bestehen und der "Axicons" bezeichnet werden, nämlich einen ersten oder Basiswinkel / der konvexen Kegelflächen jeweils gleich Eintrittskegel 12, einen mittleren oder Doppelkegel 14 dem Brewster-Winkel für eine Quarz-Luft-Grenzfläche, und einen dritten oder Austrittskegel 16. Die drei Rota- 35 also etwa 34° ist. Ein Strahl, der auf eine der kegelmantionskörper 12,14,16 bestehen aus einem für die Licht- telförmigen Grenzflächen zwischen dem Quarzglas und welle durchlässigen Material mit dem Brechungsindex n. der umgebenden Luft fällt, wird an der Grenzfläche der Der Winkel zwischen der Normalen zur optischen Ach- beiden Medien unterschiedlichen Brechungsindex entse 10 und einer Mantelgeraden der jeweiligen Kegelflä- sprechend den Fresnelschen Formeln polarisationsabche sei bei allen drei Körpern gleich /' Die bei der Polari- 40 hängig reflektiert bzw. gebrochen und durchgelassen, sationseinrichtung gemäß Fig. 1 sich an die Kegel 12 Die Komponente, deren elektrischer Vektor parallel zur und 16 anschließenden zylindrischen Teile sind für die Einfallsebene schwingt, die sogenannte p-polarisierte Funktion ohne Bedeutung und dienen nur zur Erleichte- Komponente, ist infolge der kegelförmigen Konfigurarung der Halterung bei der Herstellung und beim Ge- tion der Grenzfläche in Richtung eines Radius bezüglich brauch. Die Achsen aller drei Rotationskörper sind so 45 der optischen Achse 10 polarisiert und soll daher im einjustiert, daß sie mit der optischen Achse 10 zusam- folgenden als "r-polarisiert" bezeichnet werden. In entmenfallen. sprechender Weise ist die senkrecht zur Einfallsebene

Es falle nun, wie in Fig. 1 gezeichnet, ein paralleles polarisierte Komponente immer eine tangential oder Eingangs-Lichtbündel 18 von rechts kommend senk- azimutal polarisierte Komponente, weshalb sie im folrecht auf den Boden 12a des Eintrittskegels 12. Beim 50 genden als "i-polarisiert" bezeichnet werden soll. Da der Durchtritt durch die Kegelfläche 126 wird nun jeder Kegelwinkel von 34° bei Quarzglas gerade dem Strahl, wie eingezeichnet, gemäß dem Snelliusschen Brewster-Winkel entspricht, wird ein r-polarisierter Brechungsgesetz zur Achse 10 hin gebrochen. Wenn, Strahl ohne Reflexionsverluste voll durchgelassen, wähwie eingezeichnet, eine Spitze des Doppelkegels 14 nun rend 14% des i-polarisierten Lichts beim Einfall unter gerade in einer solchen Entfernung von der Spitze des 55 einem Winkel von 34° an jeder Kegelfläche reflektiert Eintrittskegels 12 angeordnet ist, daß die aus dem Ein- werden, so daß der Transmissionsgrad Tfür eine Kegeltrittskegel 12 austretenden Randstrahlen 22, 24 gerade fläche gleich 0,86 beträgt. Da die Einrichtung gemäß auf die Spitze des Doppelkegels 14 fallen, so wird im Fig. 1 vier kegelförmige Grenzflächen enthält, so ergibt Doppelkegel wieder ein paralleles Strahlenbündel 18a sich für den gesamten Transmissionsgrad der Einricherzeugt. Es ist jedoch sofort ersichtlich, daß dieses Par- 60 tung 7^_es=0,86⁴=0,55. Verwendet man mehrere solcher allelstrahlenbündel 18a eine völlig andere Intensitäts- Anordnungen hintereinander, so kann man ein Ausverteilung aufweist als das in den Eintrittskegel 12 ein- gangsstrahlungsbündel mit beliebig hohem Anteil an fallende Bündel 18. Angenommen im einfallenden Bün- der r-polarisierten Komponente erhalten. Im Ausgangsdel 18 herrsche eine über den ganzen Querschnitt kon- lichtbündel 186 ergibt sich daher eine Polarisation mit stante Intensität /0. Dann ist der Fluß P durch eine ring- 65 einer radialen Verteilung der elektrischen Vektoren, wie förmige Fläche F mit dem Radius r und der Breite dr sie in Fig. 2 dargestellt ist.

gegeben durch P(r)=k ■ 2 rdr. Vergleicht man nun Rin- Eine wesentlich ökonomischere Lösung besteht je-

ge mit einem kleineren Radius η und einem größeren doch darin, auf den Kegelflächen polarisationsselektive

dielektrische Vielfachschichten zur Erhöhung des Reflexionskoeffizienten der einen Polarisationskomponente und Verringerung der Reflexion der anderen Polarisationskomponente vorzusehen. Solche dielektrische Vielfachschichten, die jeweils in einen begrenzten Spektral- bereich wirksam sind, sind bekannt und werden z. B. bei im Handel erhältlichen polarisierenden Laserstrahlungsbündelteilern verwendet. Es ist mit diesen bekannten Vielfachschichten leicht möglich, eine Transmission von mehr als 99% für die eine Polarisationskomponente und gleichzeitig weniger als 10% für die andere Polarisationskomponente zu erreichen.

Versieht man also die vier Kegelflächen der Einrichtung gemäß Fig. 1 jeweils mit einer solchen polarisationsselektiven dielektrischen Vielfachschicht 30,32,34, 36, so ergibt sich für diese Einrichtung ein Transmissionsgrad von mehr als 96% für die eine, die selektierte Polarisationskomponente und ein Transmissionsgrad von weniger als 10~⁴ für die andere, die nichtselektierte Komponente. Man hat damit also eine Polarisationseinrichtung zur Verfügung, in der ein Eingangsbündel 18 natürlichen Lichtes je nach der Polarisationsselektion der Vielfachschichten 30,32,34,36 in ein Ausgangsbündel 186 umgewandelt werden kann, das praktisch vollständig radial (Fig. 2) oder tangential (Fig. 3) polarisiert ist. (Die Pfeile zur Darstellung der tangentialen Polarisation in Fig. 3 sind nur zur besseren Verdeutlichung dieses Polarisationstyps gekrümmt dargestellt, an sich müßte eine unendliche Anzahl unendlich kleiner gerader, tangential verlaufender Doppelpfeile gezeichnet werden).

Bei der obigen Erläuterung war angenommen worden, daß das Eingangslichtbündel 18 aus natürlichem (unpolarisierten) Licht besteht, aus dem sich Ausgangslichtbündel mit den in Fig. 2 und 3 dargestellten Polarisationszuständen erzeugen lassen. Das Eingangslichtbündel 18 kann selbstverständlich stattdessen auch in konventioneller Weise polarisiert sein. Hierdurch lassen sich interessante Polarisationszustände des Ausgangslichtbündels erzeugen.

Wenn das Eingangslichtbündel 18 in x-Richtung linear polarisiert ist, ergeben sich im Ausgangslichtbündel 186 die Polarisationszustände gemäß Fig. 4 oder 5 je nachdem ob die Polarisationseinrichtung gemäß Fig. 1 ein r-Polarisator (der die radiale Komponente selektiert), oder ein i-Polarisator, (der die tangentiale Komponente selektiert) ist Bei der r-Polarisation nimmt die Amplitude des B-Vektors von einem Maximalwert in ^-Richtung (die in Fig. 4 und den folgenden entsprechenden Darstellungen als horizontal verlaufend angenommen wird) auf 0 in y-Richtung (in Fig. 4 und den folgenden Darstellungen als senkrecht verlaufend angenommen) ab.

Bei Verwendung einer tangential polarisierenden Einrichtung ergibt sich die in Fig. 5 dargestellte Polarisationsstruktur im Ausgangslichtbündel, d. h. die tangentiale Komponente des i?-Vektors nimmt von einem Maximalwert iny-Richtung aus ab, bis sie in ^-Richtung den Wert 0 erreicht.

Wenn das Eingangslichtbündel 18 recht-zirkulär polarisiert ist, ergeben sich nach Durchlaufen einer radial polarisierenden Einrichtung gemäß der Erfindung im Ausgangslichtbündel die in Fig. 6a bis 6c dargestellten Polarisationsverhältnisse. Die Amplitudenverteilung des elektrischen Vektors im Bündelquerschnitt entspricht der gemäß Fig. 4, diese Verteilung rotiert jedoch mit der Kreisfrequenz des Lichtes im gleichen Umlaufsinne wie das Eingangslichtbündel. Die Fig. 6a, 6b und 6c zeigen "Momentaufnahmen" für die Kreisfrequenzwerte 0, π/6 bzw. π/2. In einem vorgegebenen Zeitpunkt betrachtet dreht sich die Feldverteilung gerade einmal um 360°, wenn man in z-Richtung um eine Wellenlänge des Lichts fortschreitet.

Wenn das rechts-zirkular polarisierte Bündel eine tangential polarisierende Einrichtung gemäß der Erfindung durchläuft, so ergeben sich im Ausgangsbündcl ganz analoge Verhältnisse, wie in den Fig. 7a, 7b und 7c dargestellt ist.

Man beachte, daß bei einer zirkulär polarisierten einfallenden Welle der elektrische Vektor in jedem Punkt einer Ebene z=constans dem Betrage nach zeitlich konstant ist und nur mit der Kreisfrequenz des Lichts rotiert. Bei den Polarisationszuständen gem. Fig. 6 und 7 ist dagegen in jedem Punkt des Feldes eine harmonische Schwingung mit überall konstanter Amplitude und Frequenz zu beobachten, wobei die Richtung des Feldvektors jeweils entweder radial oder tangential verläuft und von einem Punkt zu den Nachbarpunkten jeweils eine solche Phasenverschiebung der harmonischen Schwingung vorhanden ist, daß sich gerade die oben erwähnte Rotation der Feldverteilung ergibt.

Durch die hier beschriebenen neuen Polarisationstypen eröffnen sich viele neue Möglichkeiten. Polarisiert man z. B. ein zirkulär polarisiertes Lichtbündel zusätzlich durch eine erfindungsgemäße Polarisationseinrichtung, die für die i-Polarisation ausgelegt ist, und läßt das Ausgangslichtbündel 186 dann von der Basisseite her durch einen Glaskonus (Axicon) 40, dessen Kegelfläche mit einer Antireflexbeschichtung für i-polarisiertes Licht auf ein in der optischen Achse 10 angeordnetes zylindrisches Target 44 fallen, wie es in Fig. 8 schematisch dargestellt und in der DE-OS 33 42 531 näher beschrieben ist, so wird das Target bei ausreichender Feldstärke unter Erzeugung eines heißen Plasmas ionisiert. Infolge des tangentialen (azimutalen) Verlaufes der E-Feldlinien werden alle Ionen und Elektronen des Plasmas auf Kreisbahnen gezwungen und wird dadurch verhindert, daß sich das Plasma zu schnell ausdehnt und damit abkühlt. Dies kann beispielsweise für das Pumpen von Röntgenlasern von erheblicher Bedeutung sein.

Führt man dagegen das oben beschriebene Experiment mit r-Polarisation durch, so sind die Verhältnisse gerade umgekehrt und man kann dann besonders klar den Einfluß der sogenannten Resonanzabsorption des Plasmas beobachten, die bei ebenen Targets nur für p-Polarisation auftritt, der hier im Falle eines zylindrischen Targets die r-Polarisation entspricht.

Bei der Beschreibung der Ausführungsform gemäß Fig. 1 war erwähnt worden, daß im Doppelkegel 14 eine inhomogene (invertierte) Intensitätsverteilung herrscht, d. h.daß bei homogenem Eingangsbündel 18 im Doppelkegel 14 nahe der Achse sehr hohe Intensitäten auftreten. Dies bringt die Gefahr einer Zerstörung des Doppelkegels 14 mit sich, wenn die einfallende Lichtwelle, z. B. ein intensiver Laserstrahl, eine gewisse Intensität überschreitet. Dies läßt sich jedoch stets vermeiden, indem man die Polarisationseinrichtung bereits hinter dem zumeist leistungsschwachen Laseroszillator einsetzt und dann erst das r- oder f-polarisierte Ausgangsbündel durch eine oder mehrere Laserverstärkerstufen schickt, um ein polarisiertes Bündel der gewünschten Intensität zu erzeugen. Dies hat überdies den Vorteil, daß der Durchmesser der Polarisationseinrichtung nur verhältnismäßig klein zu sein braucht und die Kosten der Polarisationseinrichlung dementsprechend niedrig sind. Eine andere Möglichkeit besteht darin, ein hohles

Strahlungsbündel zu verwenden, bei dem der paraxiale Bereich ausgeblendet ist.

Das anhand von Fig. 1 beschriebene Ausführungsbeispiel läßt sich selbstverständlich in der verschiedensten Weise abwandeln ohne den Rahmen der Erfindung zu 5 überschreiten. Wenn die Intensitätsverteilung im Ausgangsbündel keine wesentliche Rolle spielt, kann der Doppelkegel 14 entfallen, wobei dann die Kegelfläche des Austrittskegels am Ort der eintrittsseitigen Kegelfläche des Doppelkegels angeordnet wird. Unter Um- io ständen genügt sogar ein einziger Kegel, wie der Kegel 12, der dann beispielsweise die Funktion des Kegels 40 in Fig. 8 übernehmen kann und dessen Kegelfläche dann zweckmäßigerweise mit einer polarisationsselektiven Beschichtung versehen ist. 15

Das Target 44 kann z. B. auch an der Austrittsseite des Doppelkegels angeordnet werden.

Hierzu 3 Blatt Zeichnungen

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- Leerseite -

Claims

ι 2 Patentansprüche Aus der US-PS 42 86 843 ist ferner eine Polarisations- einrichtung bekannt, welche ein transparentes Substrat

1. Einrichtung zum Selektieren von Polarisations- mit einer ebenen Oberfläche enthält, auf der eine Mehrkomponenten eines sich längs einer optischen Ach- zahl von polarisierenden, aus Polarisationsfolie bestese ausbreitenden Eingangslichtbündels, welche be- 5 henden Elementen angeordnet ist, durch die ein Lichtzüglich dieser Achse rotationssymmetrisch (tan- bündel in verschiedenen Richtungen linear polarisiert gential oder azimutal gerichtet) polarisiert sind, mit wird. Bei einer Ausführungsform der bekannten Polarimindestens einem polarisierenden optischen EIe- sationseinrichtung haben die Polarisationsfolien-Element, welches ein transparentes Substrat sowie ei- mente die Form von Sektoren, deren Spitzen an einem ne auf einer Oberfläche des Substrats angeordnete 10 Mittelpunkt zusammenstoßen und die Polarisationsrichpolarisationsselektive Beschichtung enthält, da- tung der Sektoren verläuft parallel zur Winkelhalbie- durch gekennzeichnet, daß die genannte Oberflä- renden des Zentriwinkels des Sektors. Aus Applied Opche (12b) des polarisierenden optischen Elements tics, 1. März 1979, Band 18, Nr. 5, S. 581, 582 ist es be-(12) konisch geformt und dielektrisch beschichtet kannt, daß Axicons, d. h. optische Elemente mit kegelist. 15 förmiger brechender oder reflektierender Fläche, die

2. Einrichtung nach Anspruch 1, dadurch gekenn- Polarisation eines reflektierten Lichtbündels erhalten, zeichnet, daß sie mindestens zwei als konische Kör- Aus Applied Optics, Band 23, Nr. 9, l.Mai 1984, per ausgebildete polarisierende Elemente (12, 16) S. 1296—1298 ist ein polarisierender Bündelteiler beenthält, deren dielektrisch beschichtete konische kannt, welcher eine auf einem dielektrischen Substrat Oberflächen mit aufeinander zuweisenden Spitzen 20 angeordnete dünne dielektrische Schicht enthält.

der kegelförmigen Oberflächen mit Abstand von- Eine linear polarisierte Lichtwelle, deren elektrischer

einander auf der optischen Achse (10) angeordnet Vektor ZJ parallel zur x-Richtung eines kartesischen Kosind. ordinatensystems schwingt und die in z-Richtung fort-

3. Einrichtung nach Anspruch 2, dadurch gekenn- schreitet, läßt sich durch die Gleichungen zeichnet, daß zwischen den beiden polarisierenden 25 E_x=Eq_x ■ sm(vst—kz)und E_y=0 optischen Elementen (12, 16) ein drittes polarisie- beschreiben, hierin bedeuten:

rendes Element (14) in Form eines Doppelkegels E_x und £_rdie Komponenten des elektrischen Vektors in mit einander abgewandten kegelförmigen Oberflä- x- bzw. /-Richtung ,

chen angeordnet ist. Eo* die Amplitude der Welle

4. Einrichtung nach Anspruch 2 oder 3, dadurch 30 ω = 2 πν die Kreisfrequenz des Lichts gekennzeichnet, daß der Abstand zwischen zwei ν die Frequenz des Lichts

einander zugewandten konischen Oberflächen so k—2n/X ^

gewählt ist, daß die Randstrahlen (22, 24) des aus λ die Wellenlänge des Lichts in dem Medium, in dem

einer konischen Fläche austretenden Strahlungs- sich die Lichtwelle ausbreitet.

bündeis ohne Überkreuzung auf die folgende koni- 35 Entsprechend läßt sich beispielsweise rechts-zirkular J

sehe Oberfläche fallen. polarisiertes Licht durch die folgenden Gleichungen be-

5. Einrichtung nach Anspruch 4, dadurch gekenn- schreiben:
zeichnet, daß der Abstand so gewählt ist, daß die E_x=Eo_x ■ s\n((at—kz) Randstrahlen (22, 24) des Strahlenbündels auf die E_y=Eo_y ■ cos((at—kz) Spitze der folgenden konischen Fläche fallen. 40 mit

6. Einrichtung nach einem der Ansprüche 1 bis 5, E_0x = E_Oy=A.

dadurch gekennzeichnet, daß ihr eine konventio- Man beachte, daß die Gleichungen zeigen, daß die

nelle Polarisationseinrichtung vorgeschaltet ist. Polarisation einer Lichtwelle von χ und y unabhängig ist,

7. Einrichtung nach einem der Ansprüche 1 bis 6, d. h. daß in jedem Punkt einer x-y-Ebene, 2=constans, dadurch gekennzeichnet, daß der Winkel zwischen 45 die gleiche Richtung des E-Vektors herrscht.

einer Erzeugenden jeder konischen Fläche und ei- Für Untersuchungen der Wechselwirkung von Licht

ner Normalen zur optischen Achse im wesentlichen und Materie, bei denen aufgrund der Versuchsbedin-

gleich dem Brewster-Winkel ist. gungen Zylindersymmetrie herrscht, ist es wünschens-

8. Verwendung einer Einrichtung nach einem der wert, eine "zylindersymmetrische" Verteilung der Rich-Ansprüche 1 bis 7 zur Bestrahlung eines länglichen, 50 tung des elektrischen Vektors der Lichtwelle über den insbesondere zylindrischen Targets (44), welches Querschnitt des Lichtbündels zu erzielen, oder mit andeauf der optischen Achse (10) hinter einer konischen ren Worten gesagt, eine solche Verteilung, daß in bezug Fläche, aus der polarisierte Strahlung austritt, an- auf die Zylinderachse, die mit der z-Achse zusammenfalgeordnet ist (Fig. 8). Ie, stets alle ZT-Vektoren entweder radial oder tangential

55 (azimutal) ausgerichtet sind. Eine solche Verteilung

Beschreibung würde beispielsweise die Interpretation von Experimen

ten zur Wechselwirkung von Laserlicht mit einem zylin-

Die vorliegende Erfindung betrifft eine Einrichtung drischen Plasma erheblich erleichtern und ließe auch gemäß dem Oberbegriff des Patentanspruchs 1. völlig neue Effekte, beispielsweise durch die bei der vor-

Es ist bekannt, daß natürliches Licht im allgemeinen 60 liegenden zylindersymmetrischen Polarisierung ganz unpolarisiert ist und daß es verschiedene Polarisations- anders ausgebildeten magnetischen Felder der Lichtzustände einer Lichtquelle gibt, nämlich den allgemei- welle erwarten als bei Verwendung von in bekannter nen Fall der elliptischen Polarisation mit seinen beiden Weise linear, elliptisch oder zirkulär polarisiertem oder Extremfällen der linearen Polarisation und der zirkula- gar unpolarisiertem Licht.

ren Polarisation. Es sind ferner eine ganze Reihe von 65 Der vorliegenden Erfindung liegt also die Aufgabe Polarisationseinrichtungen bekannt, mit denen aus na- zugrunde, ein Verfahren und eine Einrichtung zum Ertürlichem Licht vollständig oder teilweise polarisiertes zeugen eines rotationssymmetrisch entweder radial Licht erzeugt werden kann. oder tangential polarisierten Lichtbündels anzugeben. t